Немного теории Центральным называют такое силовое поле, в котором потенциальная энергия частицы является функцией только от расстояния r до определенной точки - центра поля: U=U(r) . Сила, действующая на частицу в таком поле, тоже зависит лишь от расстояния r и направлена в каждой точке пространства вдоль радиуса, проведенного в эту точку из центра поля Хотя частица, движущаяся в таком поле, и не представляет собой замкнутую систему, тем не менее для нее выполняется закон сохранения момента импульса, если определять момент по отношению к центру поля. Действительно, поскольку направление действующей на частицу силы проходит через центр поля, то равно нулю плечо силы относительно этой точки, а потому равен нулю и момент силы. Согласно уравнению отсюда следует, что L = const (где L – вектор момента импульса, а K момент силы K = [ rF ]. Уравнение получается из уравнения L = [ p ]. Определим производную по времени от момента импульса частицы. Согласно правилу дифференцирования произведения имеем
Так как - есть скорость v частицы, а p = m v , то первый член есть m [ vv ] и равен нулю, поскольку равно нулю векторное произведение любого вектора самого на себя. Во втором члене производная - есть, как мы знаем, действующая на частицу сила F . Таким образом, .) Поскольку момент L = m [ rv ] перпендикулярен направлению радиуса-вектора r , то из постоянства направления L следует, что при движении частицы ее радиус-вектор должен оставаться все время в одной плоскости - плоскости, перпендикулярной направлению L . Таким образом, в центральном поле частицы движутся по плоским орбитам - орбитам, лежащим в плоскостях, проходящих через центр поля Данное уравнение можно записать в виде:
где d s - вектор перемещения материальной точки за время dt. Величина векторного про и з в еде шь двух векторов геометрически представляет собой лощадь построенного на них параллелограмма. Площадь же параллелограмма, построенного на векторах d s и r , есть удвоенная площадь бесконечно узкого сектора , описанного радиусом-вектором дв и жущейся точки за время dt . Обозначив эту площадь через dS, можно записать велич и ну момента в виде
Величина называет ся секториальной ско ростью Задача о движении в центральном поле в особенности важна потому, что к ней свод и тся задача об относительном движении двух взаимодействующих друг с другом материальных точек - так называемая задача двух тел Если рассмотреть это движение в системе центра инерции обеих частиц. В этой системе отсчета суммарный импульс частиц равен нулю: m 1 v 1 +m 2 v 2 =0,
где v 1 , v 2 - скорости част и ц. Введем также относ и тельную скорость частиц
v = v 1 - v 2 Из этих двух равенств получаются следующие формулы формулы
в ы ражающие скорости каждой из частиц через их относит е льную скор о сть Подставив эти формулы в выражение полной энергии частиц получим
где U(r) - взаимная потенциальная энергия частиц как функция их относительного расстояния r . После простого приведения членов получим , где m обозначает величину
называемую приведенной массой частиц Мы видим, что энергия относительного движения двух частиц такая же, как если бы одна частица с массой m дви галась со скоростью в центральном внешнем поле с потенциальной энергией U(r) . Другими словами, задача о движении двух частиц сводится к задаче о движении одной “приведенной” частицы во внешнем поле
Постановка задачи
Рассмотрим энергию материальной точки в центральном поле сил
, представим (скорость) в полярных координатах
Рассмотрим треугольник ABD: ds~AB, следовательно
, откуда получаем
Выразим (*) Осталось выразить характер траектории
(**) Подставим выражение (*) в (**)
Проинтегрируем
Эта формула представляет собой траекторию движения частицы в центральном симметричном поле
Рассмотрим уравнение движения для случая кулоновского поля , где
Попробуем найти этот интеграл предварительно сделав замену
Сделаем замену , тогда
Далее применим формулу
В итоге получаем , где ;
Это уравнение конического сечения с фокусом в центре поля При e >1 – гипербола; e =1 – парабола; 0< e <1 – эллипс; e =0 – окружность; Литература: 1. Л. Д. Ландау, А. И. Ахиезер, Е. М. Лифшиц “Курс общей физики. Механика и молекулярная физика” Москва 1965 г 2. Конспект по механике за первый триместр. Лектор Гурачевский В. Л.
