Жидкие кристаллы.

ВВЕДЕНИЕ.
Сенсация года. Некоторое время тому назад необычной популярностью в США пользовалась новинка юве-
лирного производства, получившая название «перстень настроения». За год было продано 50 миллионов таких
перстней, т. е. практически каждая взрослая женщина имела это ювелирное изделие. Что же привлекло внима-
ние любители бижутерии к этому перстню? Оказывается, он обладал совершенно мистическим свойством
реагировать на настроение его владельца. Реакция состояла в том, что цвет камешка перстня следовал за
настроением владельца, пробегая все цвета радуги от красного до фиолетового. Вот это сочетание
таинственного свойства угадывать настроение, декоративность перстня, обеспечиваемая яркой и меняющейся
окраской камешка, плюс низкая цена и обеспечили успех перстню настроения.
Пожалуй, именно тогда впервые широкие массы столкнулись с загадочным термином «жидкие кристаллы».
Дело в том, что каждому владельцу перстня хотелось знать его секрет слежения за настроением. Однако ничего
толком не было известно, говорилось, только, что камешек перстня сделан на жидком кристалле. Для читателя,
который знаком с жидкими кристаллами, нужно сделать уточнение — на холестерическом жидком кристалле, а
секрет перстня настроения связан с его удивительными оптическими свойствами. Тем, который только слышал о
жидких кристаллах, а может быть, и не слышал о них вообще, чтобы раскрыть секрет перстня настроения,
необходимо сначала познакомиться с тем, что такое жидкие кристаллы, и тогда он узнает не только о том, как
жидкие кристаллы позволяют следить за настроением человека, но и о многих других удивительных их свойствах
и практических применениях.
Зачем нужны ЖК. Все чаще на страницах научных, а последнее время и научно-популярных журналов появ-
ляется термин «жидкие кристаллы» (в аббревиатуре ЖК) и статьи, посвященные жидким кристаллам. В повсе.
дневной жизни мы сталкиваемся с часами, термометрами на жидких кристаллах. Что же это за вещества с таким
парадоксальным названием «жидкие кристаллы» и почему к ним проявляется столь значительный интерес? В
наше время наука стала производительной силой, и поэтому, как правило, повышенный научный интерес к тому
или иному явлению или объекту означает, что это явление или объект представляет интерес для материального
производства. В этом отношении не являются исключением и жидкие кристаллы. Интерес к ним прежде всего
обусловлен возможностями их эффективного применения в ряде отраслей производственной деятельности.
Внедрение жидких кристаллов означает экономическую эффективность, простоту, удобство.
Прежде чем рассказывать о конкретных областях применения жидких кристаллов, необходимо сказать не-
сколько общих слов о том, что же это все-таки такое — жидкие кристаллы. Тем более, что этому пока что не учат
ни в школе, ни в вузе, а ожидается, что в ближайшее время изделия, содержащие жидкокристаллические
элементы, будут так же широко распространены, как устройства, содержащие электронные лампы или транзи-
сторы.
Жидкий кристалл — это специфическое агрегатное состояние вещества, в котором оно проявляет одновременно
свойства кристалла и жидкости. Сразу надо оговориться, что далеко не все вещества могут находиться в
жидкокристаллическом состоянии. Большинство веществ может находиться только в трех, всем хорошо
известных агрегатных состояниях: твердом или кристаллическом, жидком и газообразном. Оказывается,
некоторые органические вещества, обладающие сложными молекулами, кроме трех названных состояний, могут
образовывать четвертое агрегатное состояние — жидкокристаллическое. Это состояние осуществляется при
плавлении кристаллов некоторых веществ. При их плавлении образуется жидкокристаллическая фаза,
отличающаяся от обычных жидкостей. Эта фаза существует в интервале от температуры плавления кристалла
до некоторой более высокой температуры, при нагреве до которой жидкий кристалл переходит в обычную
жидкость.Чем же жидкий кристалл отличается от жидкости и обычного кристалла и чем похож на них? Подобно
обыч ной жидкости, жидкий кристалл обладает текучестью и принимает форму сосуда, в который он помещен. Этим он
отличается от известных всем кристаллов. Однако несмотря на это свойство, объединяющее его с жидкостью, он обладает
свойством, характерным для кристаллов. Это — упорядочение в пространстве молекул, образующих кристалл. Правда, это
упорядочение не такое полное, как в обычных кристаллах, но тем не менее оно существенно влияет на свойства жидких
кристаллов, чем и отличает их от обычных жидкостей. Неполное пространственное упорядочение молекул, образующих жидкий
кристалл, проявляется в том, что в жидких кристаллах нет полного порядка в пространственном расположении центров тяжести
молекул, хотя частичный порядок может быть. Это означает, что у них нет жесткой кристаллической решетки. Поэтому жидкие
кристаллы, подобно обычным жидкостям, обладают свойством текучести.
Обязательным свойством жидких кристаллов, сближающим их с обычными крис1аллами, является наличие
порядка» пространственной ориентации молекул. Такой порядок в ориентации может проявляться, например, в
том, ^4то все длинные оси молекул в жидкокристаллическом образце ориентированы одинаково. Эти молекулы
должны обладать вытянутой формой. Кроме простейшего названного упорядочения осей молекул, в жидком
кристалле может осуществляться более сложный ори-ентационный порядок молекул.
В зависимости от вида упорядочения осей молекул жидкие кристаллы разделяются на три разновидности: нематические,
смектические и холестерические.
Исследования по физике жидких кристаллов и их применениям в настоящее время ведутся широким фронтом во всех
наиболее развитых странах мира. Отечественные исследования сосредоточены как Б Академических, так и отраслевых научно-
исследовательских учреждениях и имеют довние традиции. Широкую известность и признание получили выполненные еще в
тридцатые годы в Ленинграде работы В. К. Фредерикса к В. Н. Цветкова В последние годы бурного изучения жидких кристаллов
отечественные исследователи также вносят весомый вклад в развитие учения о жидких кристаллах в целом и, в частности, об
оптике жидких кристаллов. Так, работы И. Г. Чистякова, А. П. Капустина, С. А. Бразовского, С. А. Пикина, Л. М. Блинова и
многих других советских исследователей широко известны научной общественности и служат фундаментом ряда эффекгивных
гехнических приложений жидких кристаллов [1—4].
Об успехах отечественной промышленности в освоении выпуска продукции, в которой существенным элементом являются
жидкие кристаллы, говорит присуждение в 1983 году Государственной премии СССР большой группе работников науки и
техники за разработку и внедрение в народное хозяйство индикаторных устройств. Основными элементами этих индикаторных
устройств, совершенные технические характеристики которых послужили основанием для присуждения премии, являются
жидкокристаллические вещества. Присуждение этой премии символизирует плодотворный союз науки и производства в деле
технических приложений жидких кристаллов. Тут же следует сказать, что среди лауреатов, представителей науки, — В. Н.
Цветков, ветеран научных исследований жидких кристаллов.
Немного истории. Пока мы просто декларировали необычные свойства жидких кристаллов. Как же они были
обнаружены? Ведь, не обладая современной огромной информацией о строении материи, очень трудно пове-
рить, что такие, казалось бы, взаимно исключающие друг друга свойства могут проявляться у одного вещества.
Поэтому, вероятно, исследователи уже очень давно сталкивались с жидкокристаллическим состоянием, но не от-
давали себе в этом отчета. Тем не менее существование жидких кристаллов было установлено очень давно,
почти столетие тому назад, а именно в 1888 году.
Первым, кто обнаружил жидкие кристаллы, был австрийский ученый-ботаник Рейнитцер. Исследуя новое синтезированное
им вещество холестерилбензоат, он обнаружил, что при температуре 145° С кристаллы этого вещества плавятся, образуя
мутную сильно рассеивающую свет жидкость. При продолжении нагрева по достижении температуры 179°С жидкость
просветляется, т. е. начинает вести себя в оптическом отношении, как обычная жидкость, например вода. Неожиданные
свойства холе-стерилбензоат обнаруживал в мутной фазе Рассматривая эту фазу под поляризационным микроскопом, Рей-
нитцер обнаружил, что она обладает двупреломлением. Это означает, что показатель преломления света, т. е скорость света е
этой фазе, зависит от поляризации.
Напомним, что линейно поляризованным светом, или как часто говорят, поляризованным светом, называют
свет (электромагнитную волну), электрическое поле которой в процессе распространения остается лежащим в
некоторой неизменной в пространстве плоскости. Эту плоскость принято называть плоскостью поляризации
света. А указания ориентации в пространстве этой плоскости достаточно для описания линейной поляризации
света. Поскольку в плоскости поляризации лежит и направление распространения волны, то для задания ли-
нейной поляризации достаточно одного параметра, а именно угла (р, определяющего ориентацию этой плоскости
в пространстве (ее вращения вокруг направления распространения волны, см. рис. 1).
Явление двупреломления—это типично кристаллический эффект, состоящий в том, что скорость света в кри-
сталле зависит от ориентации плоскости поляризации света. Существенно, что она достигает экстремального
максимального и минимального значений для двух взаимно ортогональных ориентаций плоскости поляризации.
Разумеется, ориентации поляризации, соответствующие экстремальным значениям скорости свете в кристалле,
определяются анизотропией свойств кристалла и однозначно задаются ориентацией кристаллических осей отно-
сительно направления распространения света.
Поэтому сказанное поясняет, что существование двупреломления в жидкости, которая должна быть изотроп-
ной, т. е. что ее свойства должны быть независящими от направления, представлялось парадоксальным.
Наиболее правдоподобным в то время могло казаться наличие в мутной фазе нерасплавившихся малых
частичек кри* сталла, кристаллитов, которые и являлись источником двупреломления. Однако более детальные
исследования, к которым Рейнитцер привлек известного немецкого физика Лемана, показали, что мутная фаза
не является двухфазной системой, т. е. не содержит в обычной жидкости кристаллических включений, а является
новым фазовым состоянием вещества. Этому фазовому состоянию Ле-ман дал название «жидкий кристалл» в
связи с одновременно проявляемыми им свойствами жидкости и кристалла. Употребляется также и другой
термин для названия жидких кристаллов. Это — «мезофаза», что буквально означает «промежуточная фаза».
В то время существование жидких кристаллов представлялось каким-то курьезом, и никто не мог предполо-
жить, что их ожидает почти через сто лет большое будущее в технических приложениях. Поэтому после некото-
рого интереса к жидким кристаллам сразу после их открытия о них через некоторое время практически забыли.
Тем не менее уже в первые годы были выяснены многие другие удивительные свойства жидких кристаллов.
Так, некоторые виды жидких кристаллов обладали необычно высокой оптической активностью
Оптической активностью называют способность некоторых веществ вращать плоскость поляризации проходя-
щего через них света. Это означает, что линейно поляризованный свет, распространяясь в таких средах, изме-
няет ориентацию плоскости поляризации. Причем угол поворота плоскости поляризации прямо пропорциока-лен
пути L, пройденному светом, т. е. выражается формулой (р==(ра^, где величина q)a определяет угол поворота на
единичном пути и называется удельной вращательной способностью.
Было удивительным не только то, что величина вращательной способности q)a для жидких кристаллов могла в
сотни и тысячи раз превосходить эту величину для наиболее оптически активных кристаллов, гаких, как, напри-
мер, кварц, но и то, что зависимость вращения плоскости поляризации от длины волны света в жидких
кристаллах была совершенно необычной.
Так, в твердых телах, как, впрочем, и в обычных жидкостях, удельная вращательная способность (ра имеет
вполне определенный, независящий от длины волны света знак. Это означает, что вращение плоскости поляри-
зации света в них происходит в определенном направлении. Против часовой стрелки при положительном фа и по
часовой стрелке при отрицательном (ра. При этом подразумевается, что наблюдение за вращением плоскости
поляризации осуществляется вдоль направления распространения света. Поэтому все оптически активные
вещества подразделяются на правовращающие, если вращение происходит по часовой стрелке, и
левовращающие—-против часовой стрелки.
В случае оптически активных жидких кристаллов такая классификация сталкивалась с трудностями. Дело в
том, что направление (знак) вращения в жидких кристаллах зависело от длины волн света (рис. 2). Для коротких
длин волн величина (ра, например, могла быть положительной, а для более длинноволнового света—отрица-
тельной. А могло быть и наоборот. Однако характерным для всех случаев было изменение знака вращения плос-
кости поляризации в зависимости от длины волны света, или, как говорят, инверсия знака оптической активности.
Такое поведение вращения плоскости поляризации совершенно не укладывалось в рамки существовавших
представлений об оптической активности
Удивительными были также и другие свойства, такие, как сильная температурная зависимость названных ха-
рактеристик, их очень высокая чувствительность к внешним магнитным и электрическим полям и т д. Но прежде
чем пытаться объяснить перечисленные свойства, необходимо понять, как устроены жидкие кристаллы, и, в
частности, ознакомиться с их структурными свойствами, ибо в конечном итоге для объяснения описанных
свойств наиболее существенными оказываются именно структурные характеристики жидких кристаллов.
Здесь следует сказать, что в конце девятнадцатого — начале двадцатого века многие очень авторитетные уие-
ные весьма скептически относились к открытию Рейнит-цера и Лемана. (Имя Ломана также можно по праву свя-
зывать с открытием жидких кристаллов, поскольку он очень активно участвовал в первых исследованиях жид ких
кристаллов, и даже самим термином «жидкие кристаллы» мы обязаны именно ему.) Дело в том, что не только
описанные противоречивые свойства жидких кристаллов представлялись многим авторитетам весьма со-
мнительными, но и в том, что свойства различных жидкокристаллических веществ (соединений, обладавших жид-
кокристаллической фазой) оказывались существенно различными. Так, одни жидкие кристаллы обладали очень
большой вязкостью, у других вязкость была невелика. Одни жидкие кристаллы проявляли с изменением тем-
пературы резкое изменение окраски, так что их цвет пробегал все тона радуги, другие жидкие кристаллы такого
резкого изменения окраски не проявляли. Наконец, внешний вид образцов, или, как принято говорить, текстура,
различных жидких кристаллов при рассматривании их под микроскопом оказывался совсем различным. В одном
случае в поле поляризационного микроскопа могли быть видны образования, похожие на нити, в другом —
наблюдались изображения, похожие на горный рельеф, а в третьем — картина напоминала отпечатки пальцев
(см. рисунки на обложке). Стоял также вопрос, почему жидкокристаллическая фаза наблюдается при плавлении
только некоторых веществ?
Вот в таких условиях скептицизма со стороны многих авторитетов и изобилия противоречивых фактов вели
свои работы первые, тогда немногочисленные, исследователи жидких кристаллов, настоящие энтузиасты
своего дела. К их числу следует отнести немецкого химика Д. Форлендера, который в начале двадцатого
века в уни верситетском городе Галле совместно со своими учениками изучал химию жидких кристаллов. Он
пытался ответить на вопрос, какими свойствами должны обладать молекулы вещества, чтобы оно имело
жидкокристаллическую фазу. Форлендер нашел большое количество новых соединений, обладающих
жидкокристаллической фазой, и внимательно исследовал свойства молекул соответствующих соединений, в
частности структурные. В результате его работ стало ясно, что жидкие кристаллы образуют вещества,
молекулы которых имеют удлиненную форму (рис. 3).
Время шло, факты о жидких кристаллах постепенно накапливались, но не было общего принципа, который
позволил бы установить какую-то систему в представлениях о жидких кристаллах. Как говорят, настало
время для классификации предмета исследований. Заслуга в создании основ современной классификации
жидких кристаллов принадлежит французскому ученому Ж. Фриделю.В двадцатые годы Фридель предложил
разделить все жидкие кристаллы на две большие группы. Одну группу жидких кристаллов Фридель назвал
нематическими, другую смектическими. (Почему такие на первый взгляд непонятные названия дал Фридель
разновидностям жидких кристаллов, будет понятно несколько ниже.) Он же предложил общий термин для
жидких кристаллов — «мезо морфная фаза». Этот термин происходит от греческого слова «мезос»
(промежуточный), а вводя его, Фридель хотел подчеркнуть, что жидкие кристаллы занимают промежуточное
положение между истинными кристаллами и жидкостями как по температуре, так и по своим физическим
свойствам. Нематические жидкие кристаллы в классификации Фриделя включали уже упоминавшиеся выше
холестерические жидкие кристаллы как подкласс. Когда классификация жидких кристаллов была создана,
более остро встал вопрос: почему в природе реализуется жидкокристаллическое состояние? Полным
ответом на подобный вопрос принято считать создание микроскопической теории. Но в то время на такую
теорию не приходилось и надеяться (кстати, последовательной микроскопической теории ЖК не существует
и по сей день), поэтому большим шагом вперед было создание чешским ученым X. Цохером и голландцем
С. Озееном феноменологической теории жидких кристаллов, или, как ее принято называть, теории упругости
ЖК. В 30-х годах в СССР В. К. Фредерике и В. Н. Цветков первыми изучили необычные электрические
свойства жидких кристаллов.Можно условно считать, что рассказанное выше относилось к предыстории
жидких кристаллов, ко времени, когда исследования ЖК велись малочисленными коллективами.
Современный этап изучения жидких кристаллов, который начался в 60-е годы и придал науке о ЖК сегод-
няшние формы, методы исследований, широкий размах работ сформировался под непосредственным
влиянием успехов в технических приложениях жидких кристаллов, особенно в системах отображения
информации. В это время было понято и практически доказано, что в наш век микроэлектроники,
характеризующийся внедрением микроминиатюрных электронных устройств, потребляющих ничтожные
мощности энергии для устройств индикации информации, т. е. связи прибора с человеком, наиболее
подходящими оказываются индикаторы на ЖК. Дело в том, что такие устройства отображения информации
на ЖК естественным образом вписываются в энергетику и габариты микроэлектронных схем. Они потреб-
ляют ничтожньсг мощности и могут быть выполнены в виде миниатюрных индикаторов или плоских экранов.
Все это предопределяет массовое внедрение жидкокристаллических индикаторов в системы отображения
информации, свидетелями которого мы являемся » настоящее время. Чтобы осознать этот процесс,
достаточно вспомнить о часах или микрокалькуляторах с жидкокристаллическими индикаторами. Но это
только начало. На смену традиционным и привычным устройствам идут жидкокристаллические системы
отображения информации.JKBK часто бывает, технические потребности не только стимулируют разработку
проблем, связанных с практическими приложениями, но и часто заставляют переосмыслить общее
отношение к соответствующему разделу науки. Так произошло и с жидкими кристаллами. Сейчас понятно,
что это важнейший раздел физики конденсированного состояния.
ЖИДКИЕ КРИСТАЛЛЫ — НОВОЕ СОСТОЯНИЕ ВЕЩЕСТВА.
Многообразие жидких кристаллов. Теперь обратим внимание на то, что сказать о каком-то веществе: просто
жидкий кристалл, это еще слишком мало. И если неспециалистов вполне удовлетворяет общий термин жидкий
кристалл, то специалисту требуется дать более детальную информацию. Здесь ситуация похожа на ту, которая
возникла бы с вами в столовой или ресторане, если бы вам в качестве третьего блюда предложили бы просто
жидкость, не конкретизируя, что это такое. Несомненно, большинство из вас такое общее определение третьего
блюда не удовлетворило бы, и каждый в зависимости от своего вкуса потребовал бы что-либо более
определенное—чай, кофе, молоко и т. д. Так же дело обстоит для специалистов и с жидкими кристаллами, по-
скольку под этим термином, как уже бегло говорилось выше, скрывается большое количество весьма отличаю-
щихся друг от друга жидкокристаллических фаз. Однако все характерные особенности этого фазового состояния
вещества удобно рассмотреть сначала на примере одной разновидности жидких кристаллов стронция.
Нематики. Начнем описание устройства жидких кристаллов на примере наиболее простой и хорошо изученной их
разновидности, нематических жидких кристаллов, или, как еще принято говорить, нематиков, Итак, кристаллы
некоторых органических веществ при нагревании, прежде чем расплавиться и перейти в обычную жидкость,
проходят при повышении температуры через стадию жидкокристаллической фазы. Как мы увидим ниже,
жидкокристаллических фаз может быть у одного и того же соединения несколько. Но сначала для того, чтобы не
осложнять знакомство с жидкокристаллической фазой несущественными здесь подробностями, рассмотрим
наиболее простую ситуацию, когда соединение обладает одной жидкокристаллической фазой. В этом случае
процесс плавления кристалла идет в .две стадии) Сначала при повышении температуры кристалл испытывает
«первое плавление», переходя в мутный расплав. Затем при дальнейшем нагреве до вполне определенной
температуры происходит «просветление» расплава. «Просветленный расплав» обладает всеми свойствами
жидкостей. Мутный расплав, который и представляет собой жидко' кристаллическую фазу, по своим свойствам
существенно отличается от жидкостей, хотя обладает наиболее характерным свойством жидкости — текучестью.
Наиболее резкое отличие жидкокристаллической фазы от жидкости проявляется в оптических свойствах. Жидкий
кристалл, обладая текучестью жидкости, проявляет оптические свойства всем нам знакомых обычных
кристаллов) -Кем— oiwpoJSyflef^icHO, наблюдаемая на.опыте мутность расплава как uaa'n является результатом
такого удивительного сочетания свойств жидкости и кристалла.^
При понижении температуры все превращения происходят в обратном порядке и точно при тех же температурах,
т. е. последовательность фаз такова: прозрачный расплав-смутный расплав-^кристалл или в принятых
сокращениях ИЖ-^НЖК-^ТК. " Если все описанные превращения наблюдаются, например, для соединения п—
метонсйбензилиден—п'—бу-тиланилин или, как принято сокращенно называть это соединение, МББА, то
наблюдаемая жидкокристаллическая фаза называется нематической или просто немати-KOMj Смена же
фазовых состояний характеризуется следующими температурами. Температура первого плавления Гя,=21°С.
Ниже ТдМББА находится в обычном кристаллическом состоянии. От Т^ до температуры просветления 7^==41°С
МББА обладает нематической жидкокристаллической фазой, и выше Тм — обычная (изотропная) жидкость.
Интервал температур от Гд, до TN Для различных веществ может быть от единиц до сотни гра дусов. Типичное же
значение этого интервала — порядка нескольких десятков градусов.
Для того чтобы разобраться, как устроена жидкокристаллическая фаза и чем она отличается от обычной жид-
кости или, как мы иногда будем дальше говорить, от изотропной жидкости *, нужно обратить внимание на форму
молекул соединения, образующего жидкокристаллическую фазу.
^ Чтобы схематично представить себе устройство нематика, удобно образующие его молекулы представить в
виде палочек. Для такой идеализации есть физические основания. Молекулы, образующие жидкие кристаллы,
как уже говорилось, представляют собой типичные для многих органических веществ образования со сравни-
тельно большим молекулярным весом, протяженности которых в одном направлении в 2—3 раза больше, чем в
поперечном. Структура молекулы типичного нематика приведена на рис. 3. Можно считать, что направление
введенных нами палочек совпадает с длинными осями молекул. При введенной нами идеализации структуру
нематика следует представлять как «жидкость одинаково ориентированных палочек». Это означает, что центры
тяжести палочек расположены и движутся хаотически, как в жидкости, а ориентация при этом остается у всех
палочек одинаковой и неизменной (см. рис. 4).
Напомним, что в обычной жидкости не только центры тяжести молекул движутся хаотически, но и ориентации
выделенных направлений молекул совершенно случайны
и не скоррелированны между собой. А в качестве выделенных направлений в молекуле могут выступать различ-
ные величины, например, электрический дипольный момент, магнитный момент или, как в рассматриваемом на-
ми случае, анизотропия формы, характеризуемая выделенными направлениями или, как говорят, осями. В свя-
зи с описанным полным хаосом в жидкости жидкость (даже состоящая из анизотропных молекул) изотропна, т.
е. ее свойства не зависят от направления.
На самом деле, конечно, молекулы нематика подвержены не только случайному поступательному движению,
но и ориентация их осей испытывает отклонения от направления, определяющего ориентацию палочек в рас-
сматриваемой нами жидкости. Поэтому направления палочек задают преимущественную, усредненную ориента-
цию, и реально молекулы совершают хаотические ориентационные колебания вокруг этого направления усред-
ненной ориентации. Амплитуда соответствующих ориен-тационных колебаний молекул зависит от близости жид-
кого кристалла к точке фазового перехода в обычную жидкость TN, возрастая по мере приближения температуры
нематика к температуре фазового перехода. В точке фазового перехода ориентационное упорядочение молекул
полностью исчезает и ориентационные движения молекул так же, как и трансляционные, оказываются полностью
хаотическими.
В связи с описанной картиной поведения нематика его принято описывать следующим образом. Для характери-
стики ориентационного порядка вводится вектор единичной длины n, называемый директором, направление
которого совпадает с направлением введенных выше палочек. Таким образом, директор задает выделенное,
преимущественное, направление ориентации молекул в холестерине. Кроме того, вводится еще ОДНА величина,
параметр порядка, который характеризует, насколько велика степень ориентационного упорядочения молекул
или, что то же самое, насколько мала разупорядоченность ориентаций молекул. Параметр порядка определяется
следующим образом:
S=^«cos»e>-73), (1) где в—угол между направлениями директора и мгно-
венным направлением длинной оси молекул, a •
обозначает среднее по времени значении cos'@.
Из формулы (1) ясно, что параметр 5 может принимать значения от 0 до 1. Значение -S==1 соответствует
полному ориентационному порядку. Причем .S==1 достигается, как нетрудно понять, если значение в не
изменяется во времени и равно 0, т. е. если направление длинных осей молекул строго совпадает с
направлением директора. br> вероятностью принимает значения от 0 до л, a - =='/3. Значение S==0, таким образом, соответствует уже
нематику, перешедшему в изотропную жидкость.
В нематической же фазе значение параметра порядка S^>0, минимально непосредственно при температуре
перехода Т 14 из изотропной жидкости в нематическую фазу и возрастает по мере понижения температуры ниже
TN' В целом же при изменении температуры происходит смена следующих фазовых состояний. При температуре
ниже точки перехода нематика в обыкновенный кристалл или, как ее называют, температуре плавления Тщ —
кристаллическое состояние. В интервале температур от Т м, до TN—нематический жидкий кристалл. Выше TIN—
обычная жидкость.
Пока что речь шла об однодоменном состоянии нема-тического образца, в котором ориентация директора
одинакова во всех его точках, как изображено на рис. 4. В таком однодоменном образце нематика наиболее ярко
проявляются его свойства, типичные для твердых кристаллов, в частности, двупреломление света. Последнее
означает, что показатели преломления для света, плоскость поляризации которого перпендикулярна директору и
плоскость поляризации которого содержит директор, указываются различными. Однако для того чтобы полунить
однодоменный образец нематика, как, впрочем, и любых других разновидностей жидких кристаллов, необ ходимо
принятие специальных мер, о которых будет рассказано ниже.
Если же не приняты специальные предосторожности, то жидкокристаллический образец представляет собой
совокупность хаотическим образом ориентированных малых однодоменных областей. Именно с такими образца-
ми, как правило, имели дело первые исследователи жидких кристаллов, и мутный расплав, возникавший после
первого плавления МББА, о котором говорилось выше, и был образцом такого вида. На границах раздела
различным образом ориентированных однодоменных областей в таких образцах происходит, как говорят,
нарушение оптической однородности или, что то же самое, скачок значения показателя преломления. Это
непосредственно следует из сказанного выше о двупреломлении однодоменного нематического образца и
просто соответствует тому, что для света, пересекающего границу раздела двух областей с различной
ориентацией директора, показатели преломления этих областей различны, т. е. показатель преломления
испытывает скачок. А как хорошо известно, на границе раздела двух областей с различными показателями
преломления свет испытывает отражение. С таким отражением каждый знаком на примере оконных стекол. Так
же, как и в случае с оконным стеклом, на одной границе раздела (одном скачке оптической однородности)
отражение света в нематике может быть невелико, но если таких границ много (в образце много
неупорядоченных однодоменных областей), такие нерегулярные нарушения оптической однородности приводят к
сильному рассеянию света. Вот почему нематики, если не принять специальных мер, сильно рассеивают свет.
После первого плавления при температуре Тд, возникает мутный расплав.
Пока что речь шла о том, как выглядит нематик в неполяризованном свете. Очень интересную и своеобраз-
ную картину представляет нематик, если его рассматривать в поляризованном свете и анализировать поляриза-
цию прошедшего через него света (см. рис. 5). На рис. 5 представлена схема такого опыта. Поляризатор Pi ли-
нейно поляризует свет от источника света, а поляризатор Pi пропускает только определенным образом линейно
поляризованный свет, прошедший через нематический образец А. Картина, которую увидит наблюдатель в све-
те, прошедшем через поляризатор, представляет собой
причудливую совокупность пересекающихся линий. Эти линии или, как их называют, нити и представляют собой
изображение границ раздела между однодоменными областями. А почему эти границы можно видеть или, как
говорят, визуализовать, в поляризованном свете будет понятно из дальнейшего.
Наблюдениям этих нитей первыми исследователями нематик и обязан своему названию. Нема —это по
гречески нить. Отсюда и название—нематический жидкий кристалл или нематик. Здесь же надо сказать, что
реально наблюдения описанной картины нематика в связи с малостью размеров областей с одинаковой ори-
ентацией директора осуществляются с помощью поляризационного микроскопа.
Упругость жидкого кристалла. Выше в основном говорилось о наблюдениях, связанных с проявлением не-
обычных оптических свойств жидких кристаллов. Первым исследователям бросались в глаза, естественно,
свойства, наиболее доступные наблюдению. А такими свойствами как раз и были оптические свойства. Техника
оптического эксперимента уже в девятнадцатом веке достигла высокого уровня, а, например, микроскоп, даже
поляризационный, т. е. позволявший освещать объект исследования поляризованным светом и анализировать
поляризацию прошедшего света, был вполне доступным прибором для многих лабораторий.
Оптические наблюдения дали значительное количество фактов о свойствах жидкокристаллической фазы, ко-
торые необходимо было понять и описать. Одним из первых достижений в описании свойств жидких кристаллов,
как уже упоминалось во введении, было создание теории упругости жидких кристаллов. В современной форме
она была в основном сформулирована английским ученым Ф. Франком в пятидесятые годы.
Постараемся проследить за ходом мысли и аргументами создателей теории упругости ЖК. Рассуждения были
(или могли быть) приблизительно такими. Установлено, что в жидком кристалле, конкретно нематике, существует
корреляция (выстраивание) направлений ориентации длинных осей молекул. Это должно означать, что если по
какой-то причине произошло небольшое нарушение в согласованной ориентации молекул в соседних точках
нематика, то возникнут силы, которые будут стараться восстановить порядок, т. е. согласованную ориента цию
молекул. Конечно, исходной, микроскопической, причиной таких возвращающих сил является взаимодействие
между собой отдельных молекул. Однако надеяться на быстрый успех, стартуя от взаимодействия между собой
отдельных молекул, да еще таких сложных, как в жидких кристаллах, было трудно. Поэтому создание теории
пошло по феноменологическому пути, в рамках которого вводятся некоторые параметры (феноменологические),
значение которых соответствующая теория не берется определить, а оставляет их неизвестными или извлекает
их значения из сравнения с экспериментом. При этом теория не рассматривает молекулярные аспекты строения
жидких кристаллов, а описывает их как сплошную среду, обладающую упругими свойствами.
Для кристаллов существует хорошо развитая теория упругости. Еще в школе учат тому, что деформация
твердого тела прямо пропорциональна приложенной силе и обратно пропорциональна модулю упругости К.
Возникает мысль, если оптические свойства жидких кристаллов подобны свойствам обычных кристаллов, то,
может быть, жидкий кристалл, подобно обычному кристаллу, обладает и упругими свойствами. Может показаться
на первый взгляд, что эта мысль совсем уж тривиальна. Однако не торопитесь с суждениями. Вспомните, что
жидкий кристалл течет, как обычная жидкость. А жидкость не проявляет свойств упругости, за исключением
упругости по отношению к всестороннему сжатию, и поэтому для нее модуль упругости по отношению к обычным
деформациям строго равен нулю. Казалось бы, налицо парадокс. Но его разрешение в том, что жидкий кристалл
— это не обычная, а анизотропная жидкость, т. е. жидкость, «.свойства которой различны в различных
направлениях.
Таким образом, построение теории упругости для жидких кристаллов было не таким уж простым делом и нельзя
было теорию, развитую для кристаллов, непосредственно применить к жидким кристаллам. Во-первых,
Существенно, что, когда говорят о деформации в жидких кристаллах, то имеют в виду отклонения направления
директора от равновесного направления. Для нематика, например, это означает, что речь идет об изменении от
Точки к точке в образце под влиянием внешнего воздействия ориентации директора, который в равновесной си-
туации, т. е. в отсутствии воздействия, во всем образце ориентирован одинаково. В обычной же теории упруго
сти деформации описывают смещение отдельных точек твердого тела относительно друг друга под влиянием
приложенного воздействия. Таким образом, деформации в жидком кристалле — это совсем не те привычные
всем деформации, о которых говорят в случае твердого тела. Кроме того, упругие свойства жидкого кристалла в
общем случае следует рассматривать, учитывая его течение, что также вносит новый элемент и тем самым
усложняет рассмотрение по сравнению с обычной теорией упругости. Поэтому здесь ограничимся рассказом об
упругости жидких кристаллов в отсутствие течений.
Оказывается, любую деформацию в жидком кристалле можно представить как одну из трех допустимых в ЖК
видов изгибных деформаций либо как комбинацию этих трех видов деформации. Такими главными деформа-
циями являются поперечный изгиб, кручение и продольный изгиб. Рис. 6, иллюстрирующий названные виды де-
формаций, делает понятным происхождение их названий.
В поперечном изгибе меняется от точки к точке вдоль оси образца на рис. 6, а направление, перпендикулярное
(поперечное) директору, в продольном изгибе — ориентация директора, а в кручении происходит поворот дирек-
тора вокруг оси изображенного на рис. 6, б образца.
Коэффициенты пропорциональности между упругой энергией жидкого кристалла и деформациями изгибов
называют упругими модулями. Таких упругих модулей в жидких кристаллах по числу деформаций три —K1, К2 и
Кз. Численные значения этих модулей несколько отличаются друг от друга. Так, модуль продольного изгиба Кз
обычно оказывается больше двух других модулей. Наименьшую упругость жидкий кристалл проявляет по
отношению к кручению, т. е. модуль Кг, как правило, меньше остальных.
Такой результат качественно можно понять, вспоминая обсуждавшуюся выше модель нематика как жидкости
ориентированных палочек. Действительно, чтобы осуществить продольный изгиб, надо прикладывать усилия,
которые стремятся изогнуть эти палочки (а они жесткие)). В деформации же кручения, например, происходит
просто поворот палочек-молекул относительно друг друга, при этом не возникает усилий, связанных с деформа-
цией отдельной палочки-молекулы.
Поэтому и оказывается, что упругость по отношению к продольному изгибу (модуль Кз), больше упругости по
отношению к кручению (модуль К2). Модуль же К) имеет промежуточную между К2 и Кз величину.
Чтобы сравнить упругость жидкого кристалла с упругостью обычного кристалла, надо сравнить их упругие
энергии, приходящиеся на единицу объема. При этом можно для качественной оценки пренебречь различием
модулей поперечного, продольного изгиба и кручения и, вычисляя упругую энергию жидкого кристалла, исполь-
зовать их среднее значение. Сравнение показывает, что упругая энергия твердого тела в типичной ситуации ока-
зывается по меньшей мере на десять порядков больше упругой энергии жидкого кристалла)))
Таким образом, теория упругости жидких кристаллов, описывающая их как сплошную среду, т. е. претендующая
только на описание свойств ЖК, усредненных по расстояниям больше межмолекулярных, приводит к выводу, что
минимальная энергия жидкого кристалла соответствует отсутствию деформаций в нем. Для нематика таким
состоянием с минимальной энергией или, как говорят, основным состоянием является конфигурация с
одинаковой ориентацией директора во всем объеме образца. Любое отклонение распределения направлений
директора от однородного (т. е. постоянного во всем объеме) связано с наличием в нематике дополнительной
упругой энергии, т. е. может быть реализовано только за счет приложения внешних воздействий, например, свя-
занных с поверхностями образца, внешними электрическими и магнитными полями и т. д. В отсутствие этих воз-
действий или при снятии их нематик стремится возвратиться в состояние с однородной ориентацией директора.
Континуальная теория применима для описания и других типов жидких кристаллов. Для них, однако, тре-
буются определенные модификации теории. Но об этом речь пойдет дальше.
Гидродинамика ЖК.Только что мы познакомились с упругими свойствами жидкого кристалла, сближающими
его с твердыми телами. При этом обнаружились существенные отличия его упругих свойств от свойств кристалла
как в качественном, так и количественном отношении. Теперь познакомимся детально со свойством жидкого
кристалла, типичным для жидкости, — текучестью, изучением которой занимается наука гидродинамика.
Сразу следует сказать, что несмотря на солидный возраст гидродинамики, одной из древнейших научных ди-
сциплин, и большие достижения, в этой науке существуют проблемы, не решенные до сих пор. К их числу
относится проблема турбулентного, т. е. сопровождающегося нерегулярными вихрями, как в бурном потоке,
течения жидкости. Эта проблема, находящаяся, кстати сказать, сейчас в центре внимания специалистов, не ре-
шена еще для самых обычных жидкостей, таких, как вода. А о полном описании турбулентного течения таких
сложных сред, как жидкие кристаллы, пока что не идет и речи. Поэтому, говоря здесь о текучести жидких кристал-
лов, мы будем иметь в виду их спокойное течение, в котором нет нерегулярных вихрей, или, как принято назы-
вать его, «ламинарное течение».
Ламинарное течение обычных жидкостей хорошо изучено. Основной характеристикой, определяющей течение в
этих условиях, является вязкость, свойство жидко стей, всем хорошо известное на практике. Так, каждый, не
задумываясь, скажет, что у воды вязкость небольшая, у смазочных масел гораздо больше, а у смолы—очень
большая.
Вязкость характеризуется количественно коэффициентом вязкости o, который показывает, как сильно трение
между соседними слоями текущей жидкости и насколько интенсивно передается движение жидкости от одной ее
точки к другой (см. рис. 7). Именно из-за вязкости при течении жидкости по трубе ее скорость непосредственно на
стенках трубы равна нулю, а в сечении трубы не постоянна, а возрастает по мере удаления от стенок, достигая
максимума в центре.
Типичными задачами в течении жидкостей являются течение жидкости по трубе (например, нефтепродуктов в
трубопроводе) и движение тела (например, шарика под действием силы тяжести) в жидкости. Понятно, что оба
эти примера имеют непосредственное отношение к практическим задачам. Гидродинамика давно уже дала точ-
ное описание таких течений и, зная вязкость жидкости и давление, создаваемое насосными станциями, можно
абсолютно точно рассчитать поток нефти в трубопроводе или скорость движения тела в жидкости. Для нас здесь
важно то, что именно в таких условиях выполняют измерение вязкости жидкостей. В соответствующих экспери-
ментах трубу заменяют капилляром, а движущееся тело шариком, падающим под действием силы тяжести в
жидкости.
Течение жидкости в капилляре описывается законом Пуазейля, названным так в честь французского ученого,
открывшего эту закономерность. В соответствии с этим законом количество жидкости, протекающей через трубу
(капилляр), прямо пропорционально разности давлений на концах трубы, второй степени площади сечения трубы
и обратно пропорционально коэффициенту вязкости. Скорость движения шарика в жидкости описывается
законом Стокса, названного так по имени английского физика девятнадцатого века, современника Пуазейля. Эта
закономерность гласит, что скорость движения шарика в жидкости прямо пропорциональна приложенной к нему
силе и обратно пропорциональна радиусу шарика и вязкости жидкости.
Обратим здесь внимание читателя на то, что в девятнадцатом веке и ранее было часто принято многим
установленным учеными соотношениям, даже не очень важным, давать громкое имя «закон». В результате этой
традиции появились приведенные выше термины — закон Пуазейля, закон Стокса и многие другие законы. Это
не должно смущать читателя и вводить его в заблуждение при оценке значимости названных соотношений по
сравнению со знакомыми ему со школьной скамьи фундаментальными законами, например, законами механики
Ньютона или законами электромагнетизма Фарадея. Конечно, значимость соотношений, найденных Пуазей-лем и
Стоксом, несравнима со значимостью фундаментальных законов Природы, а установившаяся здесь тер-
минология—это просто дань времени. По современной практике вместо слова «закон» следовало бы употребить
термин «формула», т. е. формула Пуазейля, формула Стокса.
Названные закономерности, как будем их называть, после сделанного отступления прекрасно зарекомендо-
вали себя при определении вязкости жидкостей. В частности, экспериментально была подтверждена их справед-
ливость и показано, что значение коэффициента вязкости o не зависит от скорости течения жидкости (скорости
шарика), пока выполняются условия ламинарного течения.
Приступая к изучению гидродинамики жидких кристаллов, исследователи начали с того, что просто применили
описанные методы измерения вязкости к жидким кристаллам. Такой подход ничего хорошего не дал. Результаты
измерений вязкости не воспроизводились и зависели, казалось бы, от случайных причин, таких, как предыстория
образца, способа изготовления капилляров, применяемых в измерениях. Более того, некоторые измерения
показывали зависимость коэффициента вязкости от скорости течения жидкого кристалла. Эти первые
результаты показали, что гидродинамика жидких кристаллов гораздо сложней и интересней, чем гидродинамика
обычных жидкостей. И конечно, надо сказать, что исследователи, начиная изучать гидродинамику жидких кри-
сталлов, надеялись обнаружить новые, не известные для обычных жидкостей свойства и были бы разочарованы,
если бы течение жидких кристаллов описывалось простыми формулами Пуазейля и Стокса.
В чем же дело? Почему течение нематика оказывается более сложным, чем течение обычной жидкости?
Дело в том, что течение жидкости вызывает переориентацию длинных осей молекул. А на введенном выше
языке описания жидкого кристалла как сплошной среды с помощью задания в каждой его точке направления
директора означает, что течение нематика, с одной стороны, может приводить к переориентации директора, а с
другой, к тому, что характеристики течения оказываются различными при различной ориентации директора по
отношению к направлению скорости течения жидкости. Эти результаты легко понять и на молекулярном уровне.
При течении жидкости молекул-палочек по капиллярам, особенно узким, течение будет выстраивать палочки-
молекулы вдоль оси капилляра. Если каким-либо' образом заставлять оставаться ориентацию палочек
неизменной, то легко сообразить, что течение жидкости • случае ориентации палочек поперек капилляра будет
затруднено по сравнению с течением при их ориентации вдоль капилляра.
Эти интуитивные представления, которые мы черпаем из повседневного опыта, полностью подтверждаются
на эксперименте. Еще в начале 40-х годов В. Н. Цветков исследовал зависимость скорости протекания нематика
через капилляры от ориентации директора. При ориентации директора поперек капилляра скорость протекания
жидкого кристалла через капилляр оказалась существенно меньше, чем при ориентации директора вдоль оси ка-
пилляра. Ориентация директора поперек оси капилляра осуществлялась с помощью прикладываемого перпенди-
кулярно капилляру магнитного поля (о том, почему поле ориентирует нематик, речь еще впереди). Результат
опыта, интерпретация которого проводилась с помощью формулы Пуазейля, показал, что при включенном
магнитном поле наблюдаемая вязкость почти в 2 раза больше, чем в отсутствии магнитного поля.
Таким образом, опыт показал, что для жидких кристаллов надо разрабатывать свою, более сложную и общую,
чем для обычных жидкостей, теорию текучести. Такая теория разрабатывается усилиями многих исследо-
вателей. И оказалась она гораздо более сложной, чем обычная гидродинамика. Достаточно сказать, что в общем
случае жидкий кристалл описывается восьмью коэффициентами вязкости. И даже упрощенный вариант этой
теории, пренебрегающий сжимаемостью жидких кристаллов, содержит пять коэффициентов вязкости. Это оп-
ределяет как трудности теоретического описания течения жидких кристаллов, так и постановку экспериментов,
допускающих однозначную интерпретацию результатов. Здесь надо добавить, что в экспериментальном отноше-
нии дополнительные трудности связаны с тем, что в процессе течений в жидком кристалле могут возникать
дефекты в ориентации директора. Дефектами называют точки или линии в нематике, на которых ориентация ди-
ректора не определена. Поведение течений при наличии таких дефектов особенно сложно, и, в частности,
упоминавшуюся выше зависимость вязкости нематика от скорости течения связывают с возникновением при
возрастании скорости именно таких дефектов,
Таким образом, можно констатировать, что течение жидких кристаллов—это весьма сложный процесс, а ис-
следования гидродинамики ЖК находятся в начале своего пути. Облегчает исследование гидродинамики жидких
кристаллов их двулучепреломление, оно позволяет визу-ализировать наведенные течением жидкого кристалла,
изменения ориентации директора и, наоборот, по изменению двупреломления, т. е. оптических свойств нематика,
судить о скоростях и изменении скоростей в потоке. Электрические свойства. Забегая вперед, скажем, что
большинство применений жидких кристаллов связано с управлением их свойствами путем приложения к ним !
электрических воздействий. Податливость и «мягкость» жидких кристаллов по отношению к внешним воздейст-
виям делают их исключительно перспективными материалами для применения в устройствах микроэлектроники,
для которых характерны небольшие электрические напряжения, малые потребляемые мощности и малые га-
бариты. Поэтому для обеспечения оптимального режима функционирования ЖК элемента в каком-либо
устройстве важно хорошо изучить электрические характеристики жидких кристаллов. Начнем описание
электрических свойств с электро проводности жидких кристаллов. Электропроводность — это величина,
характеризующая количественно способность вещества проводить ток. Она является коэффициентом
пропорциональности в формуле l==oU, устанавливающей связь между током / и приложенным напряжением U.
Поскольку проводимость о — характеристика вещества, то ее значение всегда приводится для единичного
объема вещества с единичным сечением поверхностей. Такой «объемчик» можно представить себе в виде
кубика или цилиндра. Напряжение прикладывается к противоположным граням куба или сечениям цилиндра, а
ток в приведенной формуле—это суммарный ток через грани куба, к которым приложено напряжение, или через
сечение цилиндра. Вспомнив курс школьной физики, читатель скажет, что проводимость — это величина, об-
ратная удельному сопротивлению (строго говоря, введенную нами величину следует также называть удельной
проводимостью, но слово «удельная» обычно опускают). Совершенно правильно] Более того, проводимость
измеряется в тех же, что и сопротивление, единицах — в омах, точнее, обратных омах. Для объема ЖК в один
кубический сантиметр ее типичное значение ^0~"—\0~" Ом-*-см. Это довольно-таки малая величина, характерная
для органических жидкостей. Для металлов соответствующая величина на 16—18 порядков больше) Но здесь
важно не абсолютное значение проводимости, а то, что проводимость в направлении вдоль директора (Гц
отличается от проводимости поперек директора Од. . В большинстве нематиков сгц больше, чем Oi. Так, для
нематика МББА
вЦ/»1==1,5-
Другим важным обстоятельством является то, что проводимость в жидких кристаллах носит ионный характер.
Это означает, что ответственными за перенос электрического тока в ЖК являются не электроны, как в металлах,
а гораздо более массивные частицы. Это положительно и отрицательно заряженные фрагменты молекул (или
сами молекулы), отдавшие или захватившие избыточный электрон. По этой причине электропроводность жидких
кристаллов сильно зависит от количества и химической природы содержащихся в них примесей. В частности,
электропроводность нематика можно целенаправленно изменять, добавляя в него контролируемо» количество
ионных добавок, в качестве которых могут выступать некоторые соли.
Из сказанного понятно, что ток в жидком кристалле представляет собой направленное движение ионов в
системе ориентированных палочек-молекул. Если ионы представить себе в виде шариков, то свойство нематика
обладать проводимостью вдоль директора в ?. больше, ?aio, представляется совершенно естественным и по-
нятным. Действительно, при движении шариков вдоль директора они испытывают меньше помех от молекул-
палочек, чем при движении поперек молекул-палочек. В результате чего и следует ожидать, что продольная
проводимость о II будет превосходить поперечную проводимость.
Более того, обсуждаемая модель шариков-ионов в системе ориентированных палочек-молекул с необходи-
мостью приводит к следующему важному заключению. Двигаясь под действием электрического тока поперек
направления директора (мы считаем, что поле приложено поперек директора), ионы, сталкиваясь с молекулами-
палочками, будут стремиться развернуть их вдоль направления движения ионов, т. е. вдоль направления
электрического тока. Мы приходим к заключению, что электрический ток в жидком кристалле должен приводить к
переориентации директора.
Эксперимент подтверждает выводы рассмотренной выше простой механической модели прохождения тока в
жидком кристалле. Однако во многих случаях ситуация оказывается не такой простой, как может показаться на
первый взгляд.
Часто постоянное напряжение, приложенное к слою нематика, вызывает в результате возникшего тока не
однородное изменение ориентации молекул, а периодическое в пространстве возмущение ориентации директо-
ра. Дело здесь в том, что, говоря об ориентирующем молекулы нематика воздействии ионов носителей тока, мы
пока что пренебрегали тем, что ионы будут вовлекать в свое движение также и молекулы нематика. В результате
такого вовлечения прохождение тока в жидком кристалле может сопровождаться гидродинамическими потоками,
вследствие чего может установиться периодическое в пространстве распределение скоростей течения жидкого
кристалла. Вследствие же обсуждавшейся в предыдущем разделе связи потоков жидкого кристалла с
ориентацией директора в слое нематика возникнет периодическое возмущение распределения директора.
Подробней на этом интересном и важном в приложении жидких кристаллов явлении мы остановимся ниже,
рассказывая об электрооптике нематиков.
Флексоэлектрический эффект. Говоря о форме молекул жидкого кристалла, мы пока аппроксимировали ее
жесткой палочкой. А всегда ли такая аппроксимация хороша? Рассматривая модели структур молекул, можно
прийти к заключению, что не для всех соединений приближение молекула-палочка наиболее адекватно их фор-
ме. Далее мы увидим, что с формой молекул связан ряд интересных, наблюдаемых на опыте, свойств жидких
кристаллов. Сейчас мы остановимся на одном из таких свойств жидких кристаллов, связанном с отклонением ее
формы от простейшей молекулы-палочки, проявляющемся в существовании флексоэлектрического эффекта.
Интересно, что открытие флексоэлектрического эффекта, как иногда говорят о теоретических предсказаниях,
было сделано на кончике пера американским физиком Р. Мейером в 1969 году.
Рассматривая модели жидких кристаллов, образованных не молекулами-палочками, а молекулами более
сложной формы, он задал себе вопрос: «Как форма молекулы может обнаружить себя в макроскопических
свойствах?» Для конкретности Р. Мейер предположил, что молекулы имеют грушеобразную или банановидную
форму. Далее он предположил, что отклонение формы молекулы от простейшей, рассматривавшейся ранее,
сопровождается возникновением у нее электрического дипольного момента.
Возникновение дипольного момента у молекулы несимметричной формы — типичное явление и связано оно с
тем, что расположение «центра тяжести» отрицательного электрического заряда электронов в молекуле может
быть несколько смещено относительно «центра тяжести» положительных зарядов атомных ядер молекулы. Это
относительное смещение отрицательных и положительных зарядов относительно друг друга и приводит к
возникновению электрического дипольного момента молекулы. При этом в целом молекула остается нейт-
ральной, так как величина отрицательного заряда электронов в точности равна положительному заряду ядер.
Величина дипольного момента равна произведению заряда одного из знаков на величину их относительного
смещения. Направлен дипольный момент вдоль направления смещения от отрицательного заряда к положи-
тельному. Для грушеобразной молекулы направление дипольного момента по симметричным соображениям
должно совпадать с осью вращения, для банановидной молекулы — направлено поперек длинной оси.
Рассматривая жидкий кристалл таких молекул, легко понять, что без влияния на него внешних воздействий
дипольный момент макроскопически малого, но, разумеется, содержащего большое число молекул объема жид-
кого кристалла, равен нулю. Это связано с тем, что направление директора в жидком кристалле задается ориен-
тацией длинных осей молекул, количество же молекул, дипольный момент которых направлен по директору в ту
и другую сторону — для грушеобразных молекул, или для банановидных молекул — поперек направления ди-
ректора в ту и другую сторону, одинаково. В результате дипольный момент любого макроскопического объема
жидкого кристалла равен нулю, так как он равен сумме дипольных моментов отдельных молекул.
Так, однако, дело обстоит лишь в неискаженном образце. Стоит путем внешнего воздействия, например ме-
ханического, исказить, скажем, изогнуть его, как молекулы начнут выстраиваться, и распределение направлений
дипольных моментов отдельных молекул вдоль директора для грушеподобных молекул и поперек директора для
банановидных будет неравновероятным. Это означает, что возникает преимущественное направление
ориентации дипольных моментов отдельных молекул и, как следствие, появляется макроскопический дипольный
момент в объеме жидкого кристалла. Причиной такого выстраивания являются стерические факторы, т. е. фак-
торы, обеспечивающие плотнейшую упаковку молекул. Плотнейшей упаковке молекул именно и соответствует
такое выстраивание молекул, при котором их диполь-ные моменты «смотрят» преимущественно в одну сторону.
С макроскопической точки зрения рассмотренный эффект проявляется в возникновении в слое жидкого
кристалла электрического поля при деформации. Как видно из рисунка, это связано с тем, что при выстраивании
диполей на одной поверхности деформированного кристалла оказывается избыток зарядов одного, а на
противоположной поверхности — другого знака. Таким обрезом, наличие или отсутствие флексоэлектрического
эффекта несет информацию о форме молекул и ее ди-польном моменте. Для молекул-палочек такой эффект
отсутствует. Для только что рассмотренных форм молекул эффект есть. Однако, как уже, наверное, заметили
наиболее внимательные читатели, для грушеподобных и банановидных молекул для наблюдения возникновения
электрического поля в слое надо вызвать в нем различные деформации. Грушеподобные молекулы дают эффект
при поперечном изгибе, а банановидные — при продольном изгибе жидкого кристалла
Предсказанный теоретически флексоэлектрический эффект вскоре был обнаружен экспериментально. Причем
на эксперименте можно было пользоваться как прямым, так и обратным эффектом. Это означает, что можно не
только путем деформации ЖК индуцировать в нем электрическое поле и макроскопический дипольный момент
(прямой эффект), но и, прикладывая к образцу внешнее электрическое поле, вызывать деформацию ориентации
директора в жидком кристалле.
Электронная игра, электронный словарь и телевизор на ЖК»
Известно, какой популярностью у молодежи пользуются различные электронные игры, обычно устанавлива-
емые в специальной комнате аттракционов в местах общественного отдыха или фойе кинотеатров. Успехи в
разработке матричных жидкокристаллических дисплеев сделали возможным создание и массовое производство
подобных игр в миниатюрном, так сказать, карманном исполнении. На рис. 28 изображена игра «Ну, погоди!», ос-
военная отечественной промышленностью. Габариты этой игры, как у записной книжки, а основным ее эле-
ментом является жидкокристаллический матричный дисплей, на котором высвечиваются изображения волка,
зайца, кур и катящихся по желобам яичек. Задача играющего, нажимая кнопки управления, заставить волка,
перемещаясь от желоба к желобу, ловить скатывающиеся с желобов яички в корзину, чтобы не дать им упасть на
землю и разбиться. Здесь же отметим, что, помимо развлекательного назначения, эта игрушка выполняет роль
часов и будильника, т. е. в другом режиме работы на дисплее «высвечивается» время и может подаваться зву-
ковой сигнал в требуемый момент времени.
Еще один впечатляющий пример эффективности союза матричных дисплеев на жидких кристаллах и микро-
электронной техники дают современные электронные словари, которые начали выпускать в Японии. Они пред-
ставляют собой миниатюрные вычислительные машинки размером с обычный карманный микрокалькулятор, в
память которых введены слова на двух (или больше) языках и которые снабжены матричным дисплеем и кла-
виатурой с алфавитом. Набирая на клавиатуре слово на одном языке, вы моментально получаете на дисплее его
перевод на другой язык. Представьте себе, как улучшится и облегчится процесс обучения иностранным языкам в
школе и в вузе, если каждый учащийся будет снабжен подобным словарем) А наблюдая, как быстро изделия
микроэлектроники внедряются в нашу жизнь, можно с уверенностью сказать, что такое время не за горами) Легко
представить и пути дальнейшего совершенствования таких словарей-переводчиков: переводится не одно слово,
а целое предложение. Кроме того, перевод может быть и озвучен. Словом, внедрение таких словарей-
переводчиков сулит революцию в изучении языков и технике перевода.
Требования к матричному дисплею, используемому в качестве экрана телевизора, оказываются значительно
выше как по быстродействию, так и по числу элементов, чем в описанных выше электронной игрушке и словаре-
переводчике. Это станет понятным, если вспомнить, что в соответствии с телевизионным стандартом изображе-
ние на экране формируется из 625 строк (и приблизительно из такого же числа элементов состоит каждая
строка), а время записи одного кадра 40 мс. Поэтому практическая реализация телевизора с жидкокристалли-
ческим экраном оказывается более трудной задачей. Тем не менее налицо первые успехи в техническом
решении и этой задачи. Так, японская фирма «Сони» наладила производство миниатюрного, умещающегося
практически на ладони телевизора с черно-белым изображением и размером экрана 3,6 см. Несомненно, в
будущем удастся создать телевизоры на ЖК как с более крупными экранами, так и с цветным изображением.
Союз микроэлектроники и жидких кристаллов оказывается чрезвычайно эффективным не только в готовом
изделии, но и на стадии изготовления интегральных схем. Как известно, одним из этапов производства
микросхем является фотолитография, которая состоит в нанесении на поверхность полупроводникового
материала специальных масок, а затем в вытравливании с помощью фо тографической техники так называемых
литографических окон. Эти окна в результате дальнейшего процесса производства преобразуются в элементы и
соединения микроэлектронной схемы. От того, насколько малы размеры соответствующих окон, зависит число
элементов схемы, которые могут быть размещены на единице площади полупроводника, а от точности и
качества вытравливания окон зависит качество микросхемы. Выше уже говорилось о контроле качества готовых
микросхем с помощью холестерических жидких кристаллов, которые визуализируют поле температур на
работающей схеме и позволяют выделить участки схемы с аномальным тепло-выделением. Не менее полезным
оказалось применение жидких кристаллов (теперь уж нематических) на стадии контроля качества
литографических работ. Для этого на полупроводниковую пластину с протравленными литографическими окнами
наносится ориентированный слой не- матика, а затем к ней прикладывается электрическое напряжение. В
результате в поляризованном свете картина " вытравленных окон отчетливо визуализируется. Более того, этот
метод позволяет выявить очень малые по раз- мерам неточности и дефекты литографических работ, 1
протяженность которых всего 0,01 мкм (рис. 29).
О БУДУЩИХ ПРИМЕНЕНИЯХ ЖИДКИХ КРИСТАЛЛОВ
Жидкие кристаллы сегодня и завтра. Многие оптические эффекты в жидких кристаллах, о которых рассказы-
валось выше, уже освоены техникой и используются в изделиях массового производства. Например, всем из-
вестны часы с индикатором на жидких кристаллах, но не все еще знают, что те же жидкие кристаллы использу-
ются для производства наручных часов, в которые встроен калькулятор. Тут уже даже грудно сказать, как назвать
такое устройство, то ли часы, то ли компьютер. Но это уже освоенные промышленностью изделия, хотя всего
десятилетия назад подобное казалось нереальным. Перспективы же будущих массовых и эффективных при-
менений жидких кристаллов еще более удивительны. Поэтому стоит рассказать о нескольких технических идеях
применения жидких кристаллов, которые пока что не реализованы, но, возможно, в ближайшие несколько лет
послужат основой создания устройств, которые станут для нас такими же привычными, какими, скажем, сейчас
являются транзисторные приемники.
Управляемые оптические транспаранты. Рассмотрим пример достижения научных исследований в процессе
создания жидкокристаллических экранов, отображения информации, в частности жидкокристаллических экранов
телевизоров. Известно, что массовое создание больших плоских экранов на жидких кристаллах сталкивается с
трудностями не принципиального, а чисто технологического характера. Хотя принципиально возможность со-
здания таких экранов продемонстрирована, однако а связи со сложностью их производства при современной
технологии их стоимость оказывается очень высокой. Поэтому возникла идея создания проекционных устройств
на жидких кристаллах, в которых изображение, полученное на жидкокристаллическом экране малого размера
могло бы быть спроектировано в увеличенном виде на обычный экран, подобно тому, как это происходит в
кинотеатре с кадрами кинопленки. Оказалось, что такие устройства могут быть реализованы на жидких кристал-
лах, если использовать сэндвичевые структуры, в которые наряду со слоем жидкого кристалла входит слой
фотополупроводника. Причем запись изображения в жидком кристалле, осуществляемая с помощью фотопо-
лупроводника, производится лучом света. О подобном проекторе уже рассказывалось в главе VII. Теперь же
познакомимся с физическими явлениями, положенными в основу его работы.
Принцип записи изображения очень прост. В отсутствие подсветки фотополупроводника его проводимость очень
мала, поэтому практически вся разность потенциалов, поданная на электроды оптической ячейки, в которую еще
дополнительно введен слой фотополупроводника, падает на этом слое фотополупроводника. При этом
состояние жидкокристаллического слоя соответствует отсутствию напряжен; .я на нем. При подсветке фотопо-
лупроводника его проводимость резко возрастает, так как свет создает в нем дополнительные носители тока
(свободные электроны и дырки). В результате происходит перераспределение электрических напряжений в
ячейке — теперь практически все напряжение падает на жидкокристаллическом слое, и состояние слоя, в
частности, его оптические характеристики изменяются соответственно величине поданного напряжения. Таким
образом изменяются оптические характеристики жидкокристаллического слоя в результате действия света. Ясно,
что при этом в принципе может быть использован любой электрооптический эффект из описанных выше. Практи-
чески, конечно, выбор электрооптического эффекта в таком сэндвичевом устройстве, называемом электроопти-
ческим транспарантом, определяется наряду с требуе мыми оптическими характеристиками и чисто
технологическими причинами [6].
Важно, что в описываемом транспаранте изменение оптических характеристик жидкокристаллического слоя
происходит локально — в точке засветки фотополупроводника. Поэтому такие транспаранты обладают очень вы-
сокой разрешающей способностью. Так, объем информации, содержащейся на телевизионном экране, может
быть записан на транспаранте размерами менее 1Х1 см^.
Описанный способ записи изображения, помимо всего прочего, обладает большими достоинствами, так как
он делает ненужной сложную систему коммутации, т. е. систему подвода электрических сигналов, которая
применяется в матричных экранах на жидких кристаллах.
Пространственно-временные модуляторы света. Управляемые оптические транспаранты могут быть исполь-
зованы не только как элементы проекционного устройства, но и выполнять значительное число функций, свя-
занных с преобразованием, хранением и обработкой оптических сигналов. В связи с тенденциями развития ме-
тодов передачи и обработки информации с использованием оптических каналов связи, позволяющих увеличить
быстродействие устройств и объем передаваемой информации, управляемые оптические транспаранты на жид-
ких кристаллах представляют значительный интерес и с этой точки зрения. В этом случае их еще принято назы-
вать пространственно-временными модуляторами света (ПВМС), или световыми клапанами. Перспективы и мас-
штабы применения ПВМС в устройствах обработки оптической информации определяются тем, насколько се-
годняшние характеристики оптических транспарантов могут быть улучшены в сторону достижения максимальной
чувствительности к управляющему излучению, повышения быстродействия и пространственного разрешения
световых сигналов, а также диапазона длин волн излучения, в котором надежно работают эти устройства. Как
уже отмечалось, одна из основных проблем — это проблема быстродействия жидкокристаллических элементов,
однако уже достигнутые характеристики модуляторов света позволяют совершенно определенно утверждать, что
они займут значительное место в системах обработки оптической информации. Ниже рассказывается о ряде
возможных применений модуляторов света.
Прежде всего отметим высокую чувствительность модуляторов света к управляющему световому потоку,
которая характеризуется интенсивностью светового потока всего 10 ^—10 ^ Вт/см^. Кроме того, достигнуто
высокое пространственное разрешение сигнала — около 300 линий на 1 мм. Спектральный диапазон работы мо-
дуляторов, выполненных на различных полупроводниковых материалах, перекрывает длины волн от ультрафио-
летового до ближнего инфракрасного излучения. Очень важно, что в связи с применением в модуляторах фото-
полупроводников удается улучшить временные характеристики устройств по сравнению с быстродействием соб-
ственно жидких кристаллов. Так, модуляторы света за счет свойств фотополупроводника могут зарегистрировать
оптический сигнал продолжительностью всего 10 ^— 10"^ с. Разумеется, изменение оптических характеристик
жидкого кристалла в точке регистрации сигнала происходит с запаздыванием, т. е. более медленно, в соответ-
ствии с временем изменения оптических характеристик жидкого кристалла при наложении на него (или снятии)
электрического поля.
Какие же, кроме уже обсуждавшихся функций, могут выполнять модуляторы света? При соответствующем
подборе режима работы модулятора они могут выделять контур проектируемого на него изображения. Если кон-
тур перемещается, то можно визуализировать его движение. При этом существенно, что длина волны записы-
вающего изображения излучения и считывающего излучения могут отличаться. Поэтому модуляторы света по-
зволяют, например, визуализировать инфракрасное излучение, или с помощью видимого света модулировать
пучки инфракрасного излучения, или создавать изображения в инфракрасном диапазоне длин волн.
В другом режиме работы модуляторы света могут выделять области, подвергнутые нестационарному осве-
щению. В этом режиме работы из всего изображения выделяются, например, только перемещающиеся по изо-
бражению световые точки, или мерцающие его участки. Модуляторы света могут использоваться как усилители
яркости света (в 10^—10° раз и более) В связи же с их высокой пространственной разрешающей способностью
их использование оказывается эквивалентным усилителю с очень большим (10"—10^) числом каналов.
Перечисленные функциональные возможности опти ческих модуляторов дают Основание использовать их 6
многочисленных задачах обработки оптической информации, таких как распознавание образов, подавление по-
мех, спектральный и корреляционный анализ, интерферометрия, в том числе запись голограмм в реальном мас-
штабе времени, и т. д. Насколько широко перечисленные возможности жидкокристаллических оптических мо-
дуляторов реализуются в надежные технические устройства, покажет ближайшее будущее.
Оптический микрофон. Только что было рассказано об управлении световыми потоками с помощью света.
Однако в системах оптической обработки информации и связи возникает необходимость преобразовывать не
только световые сигналы в световые, но и другие самые разнообразные воздействия в световые сигналы.
Такими воздействиями могут быть давление, звук, температура, деформация и т. д. И вот для преобразования
этих воздействий в оптический сигнал жидкокристаллические устройства оказываются опять-таки очень
удобными и перспективными элементами оптических систем.
Конечно, существует масса методов преобразовывать перечисленные воздействия в оптические сигналы,
однако подавляющее большинство этих методов связано сначала с преобразованием воздействия в
электрический сигнал, с помощью которого затем можно управлять световым потоком. Таким образом, методы
эти двуступенчатые и, следовательно, не такие уж простые и экономичные в реализации. Преимущество
применения в этих целях жидких кристаллов состоит в том, что с их помощью самые разнообразные воздействия
можно непосредственно переводить в оптический сигнал, что устраняет промежуточное звено в цепи
воздействие—световой сигнал, а значит, вносит принципиальное упрощение в управление световым потоком.
Другое достоинство ЖК-элементов в том, что они легко совместимы с узлами волоконно-оптических устройств.
Чтобы проиллюстрировать возможности с помощью ЖК управлять световыми сигналами, расскажем о прин-
ципе работы «оптического микрофона» на ЖК—устройства, предложенного для непосредственного перевода
акустического сигнала в оптический.
Принципиальная схема устройства оптического микрофона очень проста. Его активный элемент представляет
собой ориентированный слой нематика. Звуковые коле бания создают периодические во времени деформации
слоя, вызывающие также переориентации молекул и модуляцию поляризации (интенсивности) проходящего
поляризованного светового потока.
Исследования характеристик оптического микрофона на ЖК, выполненные в Акустическом институте АН СССР, показали,
что по своим параметрам он не уступает существующим образцам и может быть использован в оптических линиях связи,
позволяя осуществлять непосредственное преобразование звуковых сигналов в оптические. Оказалось также, что почти во
всем температурном интервале существования нематической фазы его акусто-оптические характеристики практически не
изменяются
[9]-Прежде чем перейти к другому примеру возможного
применения ЖК в оптических линиях связи, напомним, что оптическое волокно представляет собой оптический
волновод. Свет из этого волновода не выходит наружу по той причине, что снаружи на волокно нанесено покры-
тие, диэлектрическая проницаемость которого больше, чем во внутренней части волокна, в результате чего про-
исходит полное внутреннее отражение света на границе внутренней части и внешнего покрытия. Волноводный
режим распространения света в волокне может быть также достигнут не только за счет резкой диэлектрической
границы, но и при плавном изменении показателя преломления (диэлектрической проницаемости) от середины к
поверхности волновода (рис. 45).
По аналогии с оптическими волокнами в тонком слое жидкого кристалла также может быть реализован
волноводный режим распространения света вдоль слоя, если обеспечить соответствующее изменение
диэлектрической проницаемости в пределах толщины слоя. А как мы знаем, изменения диэлектрических
характеристик в ЖК можно добиться изменением ориентации директора (длинных осей молекул). Оказывается, в
слое нематика или холестерина можно, например, путем приложения электрического поля обеспечить такой
характер изменения ориентации директора по толщине, что для определенной поляризации света такой слой
оказывается оптическим волноводом.
Каждый увидит здесь очевидную аналогию между оптическим волокном-волноводом и жидкокристаллическим
волноводом. Но имеется здесь и очень существенная разница. Эта разница состоит в том, что если диэлек-
трические характеристики оптического волокна, а следовательно, и его волноводные свойства, неизменны и
формируются при его изготовлении, то диэлектрические, а следовательно, и волноводные свойства ЖК-
волновода легко изменять путем внешних воздействий.
Это значит, например, что если жидкокристаллический волновод включен в канал волоконной связи, то
световой поток, идущий по этому каналу, можно модулировать, меняя характеристики ЖК-элемента. В про-
стейшем случае это может быть просто прерывание светового потока, которое может происходить в ЖК-эле-
менте при таком переключении электрического сигнала на нем, которое приводит к исчезновению его волновод-
ных свойств. Кстати сказать, этот же ЖК-элемент может выполнять и функции оптического микрофона, если он
устроен так, что акустический сигнал вызывает в нем возмущение ориентации директора.
Как сделать стереотелевизор. В качестве еще одного заманчивого, неожиданного и касающегося практически
всех применений жидких кристаллов стоит назвать идею создания системы стереотелевидения с применением
жидких кристаллов. Причем, что представляется особенно заманчивым, такая система «стереотелевидения на
жидких кристаллах» может быть реализована ценой очень простой модификации передающей телекамеры и
дополнением обычных телевизионных приемников специальными очками, стекла которых снабжены
жидкокристаллическими фильтрами.
Идея этой системы стереотелевидения чрезвычайно проста. Если учесть, что кадр изображения на телеэкра-
не формируется построчно, причем так, что сначала высвечиваются нечетные строчки, а потом четные, то с по-
мощью очков с жидкокристаллическими фильтрами легко сделать так, чтобы правый глаз, например, видел толь-
ко четные строчки, а левый — нечетные. Для этого достаточно синхронизировать включение и выключение
жидкокристаллических фильтров, т. е. возможность воспринимать изображение на экране попеременно то
одним, то другим глазом, делая попеременно прозрачным то одно, то другое стекло очков с высвечиванием
четных и нечетных строк.
Теперь совершенно ясно, какое усложнение передающей телекамеры даст стереоэффект телезрителю. На-
до, чтобы передающая телекамера была стерео, т. е. чтобы она обладала двумя объективами, соответствую-
щими восприятию объекта левым и правым глазом человека, четные строчки на экране формировались с по-
мощью правого, а нечетные—с помощью левого объектива передающей камеры.
Система очков с жидкокристаллическими фильтрами—затворами, синхронизированными с работой телеви-
зора, может оказаться непрактичной для массового применения. Возможно, что более конкурентоспособной ока-
жется стереосистема, в которой стекла очков снабжены обычными поляроидами. При этом каждое из стекол оч-
ков пропускает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого перпендикулярна плоскости
поляризации света, пропускаемого вторым стеклом. Стерео же эффект в этом случае достигается с помощью
жидкокристаллической пленки, нанесенной на экран телевизора и пропускающей от четных строк свет одной
линейной поляризации, а от нечетных—другой линейной поляризации, перпендикулярной первой.
Какая из описанных систем стереотелевидения будет реализована или выживет совсем другая система,
покажет будущее.
Очки для космонавтов. Знакомясь ранее с маской для электросварщика, а теперь с очками для стереотелеви
дения, бы заметили, что в этих устройствах управляемый жидкокристаллический фильтр перекрывает сразу все
поле зрения одного или обоих глаз. Между тем существуют ситуации, когда нельзя перекрывать все поле зрения
человека и в то же время необходимо перекрыть отдельные участки поля зрения.
Например, такая необходимость может возникнуть у космонавтов в условиях их работы в космосе при чрез-
вычайно ярком солнечном освещении, не ослабленном ни атмосферой, ни облачностью. Эту задачу как в случае
маски для электросварщика или очков для стереотелевидения позволяют решить управляемые
жидкокристаллические фильтры.
Усложнение очков в этом случае состоит в том, что поле зрения каждого глаза теперь должен перекрывать не
один фильтр, а несколько независимо управляемых фильтров. Например, фильтры могут быть выполнены в
виде концентрических колец с центром в центре стекол очков или в виде полосок на стекле очков, каждая из
которых при включении перекрывает только часть поля зрения глаза.
Такие очки могут быть полезны не только космонавтам, но и людям других профессий, работа которых может
быть связана не только с ярким нерассеянным освещением, но и с необходимостью воспринимать большой
объем зрительной информации.
Например, в кабине пилота современного самолета огромное количество панелей приборов. Однако не все
из них нужны пилоту одновременно. Поэтому использование пилотом очков, ограничивающих поле зрения, может
быть полезным и облегчающим его работу, так как помогает сосредоточивать его внимание только на части
нужных в данный момент приборов и устраняет отвлекающее влияние не нужной в этот момент информации.
Конечно, в случае пилота можно пойти и по другому пути—поставить ЖК-фильтры на индикаторы приборов,
чтобы иметь возможность экранировать их показания.
Подобные очки будут очень полезны также в биомедицинских исследованиях работы оператора, связанной с
восприятием большого количества зрительной информации. В результате таких исследований можно выявить
скорость реакции оператора на зрительные сигналы, определить наиболее трудные и утомительные этапы в его
работе и в конечном итоге найти способ оптимальной ор ганизации его работы. Последнее значит определить на-
илучший способ расположения панелей приборов, тип индикаторов приборов, цвет и характер сигналов различ-
ной степени важности и т. д.
Фильтры подобного типа и индикаторы на жидких кристаллах, несомненно, найдут (и уже находят) широкое
применение в кино-, фотоаппаратуре. В этих целях они привлекательны тем, что для управления ими требуется
ничтожное количество энергии, а в ряде случаев позволяют исключить из аппаратуры детали, совершающие
механические движения. А как известно, механические системы часто оказываются наиболее громоздкими и не-
надежными.
Какие механические детали кино-, фотоаппаратуры имеются в виду? Это прежде всего диафрагмы, фильтры
— ослабители светового потока, наконец, прерыватели светового потока в киносъемочной камере, синхрони-
зованные с перемещением фотопленки и обеспечивающие покадровое ее экспонирование.
Принципы устройства таких ЖК-элементов ясны из предыдущего. В качестве прерывателей и фильтров-ос-
лабителей естественно использовать ЖК-ячейки, в которых под действием электрического сигнала изменяется
пропускание света по всей их площади. Для диафрагм без механических частей—системы ячеек в виде кон-
центрических колец, которых могут под действием электрического сигнала изменять площадь пропускающего
свет прозрачного окна. Следует также отметить, что слоистые структуры, содержащие жидкий кристалл и фото-
полупроводник, т. е. элементы типа управляемых оптических транспарантов, могут быть использованы не только
в качестве индикаторов, например, экспозиции, но и для автоматической установки диафрагмы в кино-,
фотоаппаратуре.
При всей принципиальной простоте обсуждаемых устройств их широкое внедрение в массовую продукцию
зависит от ряда технологических вопросов, связанных с обеспечением длительного срока работы ЖК-элемен-
тов, их работы в широком температурном интервале, наконец, конкуренции с традиционными и устоявшимися
техническими решениями и т. д. Однако решение всех этих проблем — это только вопрос времени, и скоро, на-
верное, трудно будет себе представить совершенный фотоаппарат, не содержащий ЖК-устройства.