|
Сверхпроводящие материалы в электронике. Магнитометр на СКВИДах.
Московский государственный институт электроники и
математики
(технический университет)
Курсовая работа
для представления на кафедру «Материаловедение»
на тему:
Магнитометры на СКВИДах.
Выполнил: Подчуфаров А.И.
Преподаватель: Петров В.С.
Зачтено: 04.06.96
ФИТ ЭП-41
Москва 1996 г.
Содержание:
1. Сверхпроводимость. Основные параметры сверхпроводников.....3
2. Эффект Джозефсона.........................................................................4
3. Магнитометр....................................................................................5
4. Сверхпроводящий материал - соединение Nb3Sn...........................8
5. Получение джозефсоновских переходов.........................................9
6. Список литературы..........................................................................13
1. Сверхпроводимость. Основные параметры сверх-
проводников.
Явление сверхпроводимости состоит в том, что при некоторой
температуре, близкой к абсолютному нулю, электросопротивление в
некоторых материалах исчезает. Эта температура называется крити-
ческой температурой перехода в сверхпроводящее состояние.
Сверхпроводимость обнаружена более чем у 20 металлов и
большого количества соединений и сплавов (Тк ? 23К), а также у ке-
рамик (Тк > 77,4К – высокотемпературные сверхпроводники.)
Сверхпроводимость материалов с Тк ? 23К объясняется нали-
чием в веществе пар электронов, обладающих энергией Ферми, про-
тивоположными спинами и импульсами (пары Купера), которые об-
разуются благодаря взаимодействию электронов с колебаниями ио-
нов решетки – фононами. Все пары находятся, с точки зрения кван-
товой механики, в одном состоянии (они не подчиняются
статистике Ферми т.к. имеют целочисленный спин) и согласованы
между собой по всем физическим параметрам, то есть образуют
единый сверхпроводящий конденсат.
Сверхпроводимость керамик, возможно, объясняется взаимо-
действием электронов с каким-либо другими квазичастицами.
По взаимодействию с магнитным полем сверхпроводники де-
лятся на две основные группы: сверхпроводники I и II рода.
Сверхпроводники первого рода при помещении их в
магнитное поле «выталкивают» последнее так, что индукция внутри
сверхпроводника равна нулю (эффект Мейсснера). Напряжонность
магнитного поля, при котором разрушается сверхпроводимость и
поле проникает внутрь проводника, называется критическим
магнитным полем Нк. У сверхпроводников второго рода существует
промежуток напряженности магнитного поля Нк2 > Н > Нк1, где
индукция внутри сверхпроводника меньше индукции проводника в
нормальном состоянии. Нк1 – нижнее критическое поле, Нк2 –
верхнее критическое поле. Н Нк2 – сверхпроводимость нарушается.
Через идеальные сверхпроводники второго рода можно пропускать
ток силой: (критический ток). Объясняется это тем, что
поле, создаваемое током, превысит Нк1, вихревые нити,
зарождающиеся на поверхности образца, под действием сил
Лоренца, двигаются внутрь образца с выделением тепла, что
приводит к потере сверхпроводимости.
Tk, Нк1, Нк2, некоторых металлов и соединений:
Вещество
Тк К
?0Нк1 Тл
?0Нк2 Тл
Pb
7.2
0.55
Nb
9.2
0.13
0.27
Te
7.8
V
5.3
Ta
4.4
Sn
3.7
V3Si
17.1
23.4
Nb3Sn
18.2
24.5
Nb3Al
18.9
Nb3Ga
20.3
34.0
Nb3Ge
23.0
37.0
(Y0.6Ba0.4)2CuO4
96
160?20
Y1.2Ba0.3CuO4-8
102
18 при 77К
2. Эффект Джозефсона.
Если два сверхпроводника соединить друг с другом «слабым»
контактом, например тончайшей полоской из диэлектрика, через не-
го пойдет туннельный сверхпроводящий ток, т.е. произойдет тунне-
лирование сверхпроводящих куперовских пар. Благодаря этому обе
системы сверхпроводников связаны между собой. Связь эта очень
слаба, т.к. мала вероятность туннелирования пар даже через очень
тонкий слой изолятора.
Наличие связи приводит к тому, что в следствии процесса об-
мена парами состояние обеих систем изменяется во времени. При
этом интенсивность и направление обмена определяется разностью
фаз волновых функций между системами. Если разность фаз
?=?1 - ?2, тогда из квантовой механики следует .
Энергии в точках по одну и другую сторону барьера Е1 и Е2 могут
отличаться только если между этими точками существует разность
потенциалов Us. В этом случае (1).
Если сверхпроводники связаны между собой с одной стороны
и разделены слабым контактом с другой, то напряжение на контакте
можно вызвать, меняя магнитный поток внутри образовавшегося
контура. При этом . Учитывая, что квант потока и
поток Ф через контур может быть лишь nФ0, где n=0,?1,?2,?3,...
Джозефсон предсказал, что (2)
Где:
Is – ток через контакт
Ic – максимальный постоянный джозефсоновский ток
через контакт
? -- разность фаз.
Из (1), (2) следует .
Поскольку на фазовое соотношение между системами влеяет
магнитное поле, то сверхпроводящим током контура можно управ-
лять магнитным полем. В большинстве случаев используется не
один джозефсоновский контакт, а контур из нескольких контактов,
включенных параллельно, так называемый сверхпроводящий
квантовый интерферометр Джозефсона (СКВИД). Величина
магнитного поля, необходимого для управления током, зависит от
площади контура и может бать очень мала. Поэтому СКВИДы
применяют там, где нужна большая чувствительность.
Известны несколько типов джозефсоновских контактов, но
наиболее распространены следующие:
изолятор
? 1нм сверхпроводники
туннельный переход переход типа «мостик»
3. Магнитометр.
Магнитометр - прибор на основе джозевсоновских переходов,
применяющийся для измерения магнитного поля и градиента маг-
нитного поля. В магнитометрах используются СКВИДы 2х типов:
на постоянном токе и переменном. Рассмотрим магнитометр на
СКВДах постоянного тока.
I
A B U
переходы
джозефсоновские
Если к такому кольцу приложить поле, то оно будет наводить
в кольце циркулирующий сверхпроводящий ток. Он будет
вычитаться из постоянного тока I в А и складываться в В. Тогда
максимальный ток кольца зависит от магнитного потока Ф и равен:
Ic – ток кольца, Ф0 – квант потока, Ф – захвачен-
ный поток. При этом R – сопротивление перехода, l –
индуктивность кольца. ?U – достигает нескольких микровольт и
может быть измерена обычными электронными приборами.
I Imax
nФ0
(n+1/2)Ф0
U n
Рисунок слева: ВАХ сверхпроводящего кольца с 2-мя джозев-
соновскими переходами.
Рисунок справа: Зависимость Imax от внешнего потока
n – число квантов потока пронизывающих контур.
Техническая реализация магнитометров на СКВИДе на посто-
янном токе с 2-мя тунельными переходами.
Кварцевая трубка
Полоска из Pb
Платиновый электрод
Pb
Джозефсоновские
переходы
Платиновый электрод
Контур СКВИДа
образован цилиндрической
пленкой из Pb нанесенной на кварцевый цилиндр
длинной 18 мм с наружным диаметром 8мм, а
внутренним 6мм.
Описанная здесь конструкция яв-
2 мм ляется датчиком включенным в электри-
ческую схему, обеспечивающую изме-
рение и индикацию отклика датчика
1.5мм на изменение внешнего магнитного
поля. Такая система представляет со-
600нм 600нм бой магнитометр.
20 нм
4. Сверхпроводящий материал – соединение Nb3Sn.
Соединение Nb3Sn имеет Тк=18.2К и Нк2=18.5 МА/m
(?0Нк=23Тл) при 4.2К. Благодаря таким параметрам можно получить
джозефсоновские переходы чувствительные как к малым полям
10-17Тл, так и к изменению больших полей ?1Тл. Соединение имеет
такую решетку: атомы ниобия расположены в местах, занятых на
рисунке и образуют со своими ближайшими соседями три цепочки,
перпендикулярные друг – другу:
Nb
Sn
Атомы ниобия в этих цепочках связаны дополнительными ко-
валентными связями. Цепочки ниобия в кристаллической структуре,
для получения сверх проводящих свойств не должны быть наруше-
ны, что может произойти при избытке атомов олова или при недос-
таточной степени порядка в кристаллической решетке. Диаграмма
фазового равновесия системы Nb-Sn приведена на рисунке:
toC
2500
?+ж 2000
2000
? Ж
1500 Nb3Sn3
?+Nb3Sn 910-920
1000
Nb3Sn 840-860
500 805-820 NbSn7 232-234
Nb 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 Sn
Соединение Nb3Sn хрупко и изделие из него не могут бать получены
обычным металлургическим путем, т.е. выплавкой с последующей
деформацией. Массивные изделия из этого соединения: цилиндры,
пластины и т.д. получают, как правило, металлокерамическим мето-
дом, т.е. смешивая в соответствующих пропорциях порошки ниобия
и олова, прессуя изделия нужной формы и нагревая их до
температуры образования химического соединения Nb3Sn, обычно
в интервале 960-1200O.
5. Получение джозефсоновских переходов.
Джозефсоновские туннельные переходы представляют собой
две тонкие сверхпроводящие пленки разделенные барьерным слоем
диэлектрика или полупроводника. Рассмотрим некоторые из
методов получения переходов с диэлектрическим барьером. На
тщательно очищенную подложку в вакууме наносится первая
пленка сверхпроводящего соединения толщиной в несколько тысяч
ангстрем.
Нанесение первой пленки осуществляется путем катодного
распыления.
4
1
6
2 3 5
1. Катод
2. Распыляющий газ
3. К вакуумному насосу
4. Держатель с подложкой
5. Постоянное напряжение 4 кВ
6. ВЧ – генератор 3-300 МГц
Газовый разряд при низком давлении можно возбудить высо-
кочастотным электрическим полем. Тогда в газовом промежутке,
содержащим аргон, возникает тлеющий разряд. Образовавшиеся
при этом положительные ионы, разгоняются электрическим полем,
ударяются о катод распыляя сплав. Вылетающие с катода атомы
осаждаются на подложке. В такой системе были достигнуты
скорости осаждения до 1А/сек. При смещении на катоде – мишени
500В.
Для высокочастотного катодного распыления Nb3Sn необхо-
дим вакуум перед распылением 10-4Па, температура подложки
900OС, чистота напускаемого аргона 99,999%, его давление менее
1Па.
Для качества туннельного перехода большое значение имеет
структура пленки. В напыленных пленках обычно сильно искажена
кристаллическая решетка, и в них, как правило со временем проис-
ходят структурные изменения: течение дислокаций, деформация
границ зерен, что может значительно ухудшить свойства
туннельного перехода (например возникнуть закоротки).
Одним из способов устранения этих нежелательных явлений
состоит во внесении в пленку примесей стабилизирующих их струк-
туру. Так пленки образующие туннельный переход получались по-
следовательным напылением In (49нм), Au (9нм), Nb3Sn (350нм) для
нижнего электрода и Nb3Sn (300нм), Au(5нм), Nb3Sn(200нм) для
верхнего электрода. После этого пленки выдерживались при темпе-
ратуре 75ОС в течении 2ч., что приводило к стабилизации свойств
перехода.
Следующим важным этапом получения туннельного перехода
является образование барьерного слоя, как правило, это слой окисла
на поверхности первой пленки. Свойства туннельного перехода и
его срок службы определяется прежде всего качеством барьерного
слоя. Этот слой должен быть плотным, тонким (?2нм), ровным, не
иметь пор и не меняться со временем при температурном
циклировании.
Наиболее удачный метод приготовления туннельных барьеров
состоит в окислении пленки в слабом ВЧ разряде в атмосфере
кислорода. Подложка с пленочным электродом крепится к катоду
разрядной камеры. Сначала поверхность пленки очищают от
естественного окисления путем ВЧ катодного распыления в
атмосфере аргона при давлении 0.5 Па в течении 1-5 мин. Сразу
после этого аргон в камере заменяется кислородом или
аргонокислородной смесью и зажигается разряд на частоте 13.56
МГц. За определенное время на пленке, находящейся в разряде,
образовался слой окисла необходимой толщины. Для получения
туннельных барьеров толщиной 2-5нм необходимо поддерживать
разряд мощностью 0.003-0,1 Вт/мм2 в течении 10-20 мин.
Применяют туннельные переходы с барьером из полупровод-
ника. В качестве материала барьера используется различные п/п:
CdS, CdSe, Ge, InSb, CuAs и др.
Основной метод нанесения п/п барьера – распыление. Однако
в напыленном слое п/п имеется много отверстий и пустот, наличие
которых способствует появлению закороток в переходе. Для
устранения этого недостатка после напыления барьера переход
подвергается окислению. В результате закоротки действительно не
возникают, но свойства барьера при это ухудшаются: уменьшается
максимальная плотность тока, величина емкости увеличивается.
Наилучшие туннельные переходы с полупроводниковым барь-
ером, получаются, когда барьер представляет собой монокристалл.
Такие переходы реализованы не созданием барьера на сверхпрово-
дящей пленке, а наоборот, нанесением пленки на обе стороны
тонкой монокристаллической п/п мембраны из Si. Известно, что
скорость травления монокристаллического Si перпендикулярно
плоскости (100) в 16 раз больше чем в направлении плоскости (111).
В результате этого в пластине Si, поверхность которого параллельна
(100), при травлении небольшого, незащищенного фоторезистом
участка, образуются ямки. Боковые стенки ямки образуют
плоскости (111) под углом 54.7О к поверхности. Таким образом,
размер дна ямки ?1, т.е. размер мембраны определяется
соотношением , где ?2 – размер открытого
незащищенного участка поверхности, t – глубина ямки.
Чтобы получить мембрану нужной толщины, необходимо ка-
ким-либо образом автоматически остановить травление. Это дости-
гается с помощью легирования бором обратной стороны
кремниевой подложки на глубину равную необходимой толщине
мембраны. Скорость травления быстро падает, когда достигается
слой Si с концентрацией бора, равной n=4?1019 см-3, и полностью
останавливается при n=7?1019 см-3 . Таким образом были получены
мембраны толщиной 40-100 нм. Далее с двух сторон наносятся
сверхпроводящие пленки, образующие переход.
В случае последовательного напыления: сверхпроводящая
пленка – барьер – сверхпроводящая пленка – последнюю пленку
можно нанести методом катодного распыления.
Готовые переходы защищают от влияния атмосферы слоем фоторе-
зиста. Для получения воспроизводимых туннельных систем необхо-
димо, чтобы между операциями пленка не подвергалась
воздействию атмосферы т.к. адсорбция газов на поверхности пленок
может вызвать неконтролируемое изменение характеристик
перехода.
Список литературы:
1. Г.Н. Кадыкова «Сверхпроводящие материалы» М. МИЭМ 1990
2. А.Ф. Волков, Н.В. Заварицкий «Электронные устройства на
основе слабосвязных сверхпроводников» М. Советское радио
1982
3. Р. Берри, П. Холл, М. Гаррис «Тонкопленочная технология» М.
Энергия 1979
4. Т. Ван-Дузер Ч.У. Тернер «Физические основы сверхпроводнико-
вых устройств и цепей» М. Радио и связь 1984
2
| |
