|
Однозеркальная антенна.
Общие сведения и принцип действия зеркальной антенны.
Зеркальными антеннами называют антенны, у которых поле в раскрыве
формируется в результате отражения электромагнитной волны от
металлической поверхности специального рефлектора (зеркала). Источником
электромагнитной волны обычно служит какая-нибудь небольшая элементарная
антенна, называемая в этом случае облучателем зеркала или просто
облучателем. Зеркало и облучатель являются основными элементами
зеркальной антенны.
Зеркало обычно изготовляется из алюминиевых сплавов. Иногда для
уменьшения парусности зеркало делается не сплошным, а решетчатым.
Поверхности зеркала придается форма, обеспечивающая формирование нужной
диаграммы направленности. Наиболее распространенными являются зеркала в
виде параболоида вращения, усеченного параболоида, параболического
цилиндра или цилиндра специального профиля. Облучатель помещается в
фокусе параболоида или вдоль фокальной линии цилиндрического зеркала.
Соответственно для параболоида облучатель должен быть точечным, для
цилиндра – линейным. Наряду с однозеркальными антеннами применяются и
двухзеркальные.
Рассмотрим принцип действия зеркальной антенны. Электромагнитная
волна, излученная облучателем, достигнув проводящей поверхности зеркала,
возбуждает на ней токи, которые создают вторичное поле, обычно называемое
полем отраженной волны. Для того чтобы на зеркало попадала основная часть
излученной электромагнитной энергии, облучатель должен излучать только в
одну полусферу в направлении зеркала и не излучать в другую полусферу.
Такие излучатели называют однонаправленными.
В раскрыве антенны отраженная волна обычно имеет плоский фронт для
получения острой диаграммы направленности либо фронт, обеспечивающий
получение диаграммы специальной формы. На больших (по сравнению с
длиной волны и диаметром зеркала) расстояниях от антенны эта волна в
соответствии с законами излучения становится сферической. Комплексная
амплитуда напряженности электрического поля этой волны описывается
выражением
,
где - нормированная диаграмма направленности, сформированная
зеркалом.
Принцип действия простейшей зеркальной антенны приведен на рисун-
ке:
1 – зеркало, 2 – облучатель, 3 – сферический фронт волны облучателя, 4 – плоский
фронт волны облучателя, 5 – диаграмма направленности облучателя, 6 – диаграмма направлен-
ности зеркала.
Точечный облучатель (например, маленький рупор), расположенный в
фокусе параболоида, создает у поверхности зеркала сферическую волну. Зерка-
ло преобразует ее в плоскую, т.е. расходящийся пучок лучей преобразуется в
параллельный, чем и достигается формирование острой диаграммы направлен-
ности.
Геометрические характеристики параболоидного зеркала.
Вспомним основные геометрические свойства параболоида.
1. Нормаль к поверхности параболоида в любой точке лежит в
плоскости, содержащий ось Z, и составляет угол с прямой, соединяющей
эту точку с фокусом.
Любое сечение параболоида плоскостью, содержащее ось Z, является параболой
с фокусом в точке F. Кривая, получающаяся при сечения параболоида плоско-
стью, параллельной оси Z, является также и параболой с тем же фокусным рас-
стоянием f.
Из первого свойства следует, что если поместить точечный источник
электромагнитных волн в фокусе параболоида, то все лучи после отражение
будут параллельны оси Z.
Это означает, что отраженная волна будет плоской с фронтом, перпендикуляр-
ным оси Z параболоида.
Из второго свойства следует, что для анализа вопросов отражения волн
от поверхности зеркала и наведения на нем токов можно ограничиться рассмот-
рением любого сечения зеркала плоскостью, проходящей через ось Z или па-
раллельно ей. Кроме того, из второго свойства вытекает, что для контроля точ-
ности изготовления параболического зеркала достаточно иметь только один
шаблон.
При анализе параболических зеркал удобно одновременно использовать
различные системы координат, переходя в процессе анализа от одной к другой,
более удобной для последующих расчетов. Такими системами координат явля-
ются:
1. Прямоугольная с началом в вершине параболоида и осью Z, совпа-
дающей с осью его вращения. Уравнение поверхности зеркала в этой системе
координат имеет вид
.
2. Цилиндрическая система . Здесь и - полярные координаты,
отсчитываемые в плоскости Z=const. Угол отсчитывается от плоскости XOZ.
Уравнение параболоида в этих координатах будет
.
Цилиндрическую систему координат удобно использовать при определении ко-
ординат точек истока (т.е. точек источников поля).
3. Сферическая система координат с началом в фокусе F и полярной
осью, совпадающей с осью Z. Здесь - полярный угол, отсчитываемый от от-
рицательного направления оси - азимут, тот же, что в цилиндрической сис-
теме. Уравнение поверхности зеркала в этой системе координат нами уже было
получено: . Эта система координат удобна для описания диа-
граммы направленности облучателя.
4. Сферическая система координат с началом в фокусе параболоида.
Здесь - полярный угол, отсчитываемый от положительного направления оси
Z; - азимут, отсчитываемый от плоскости XOZ. Эта система координат удобна
для определения координат точки наблюдения и будет использована при расче-
те поля излучения.
Поверхность, ограниченная кромкой параболоида и плоскостью ,
называется раскрывом зеркала. Радиус этой поверхности называется радиу-
сом раскрыва. Угол , под которым видно зеркало из фокуса, называется уг-
лом раскрыва зеркала.
Форму зеркала удобно характеризовать либо отношением радиуса рас-
крыва к двойному расстоянию (параметру параболоида) либо величи-
ной половины раскрыва . Зеркало называют мелким, или длиннофокусным,
если , глубоким, или короткофокусным, если .
Легко найти связь между отношением и углом .
Из рис.1 следует, что
;
откуда
.
У длиннофокусного параболоида , у короткофокусного . При
(фокус лежит в плоскости раскрыва зеркала) .
Апертурный метод расчет поля излучения.
В апертурном поле излучения зеркальной антенны находится по извест-
ному полю в ее раскрыве. В этом методе, в качестве излучающей рассматрива-
ется плоская поверхность раскрыва параболоида с синфазным полем и извест-
ным законом распределения его амплитуды.
Амплитудный метод в том виде, в котором он используется на практике,
является менее точным, чем метод расчета через плотность тока. Это объясняет-
ся тем, что в этом случае поле в раскрыве зеркала находится по законам геомет-
рической оптики. Следовательно, не учитывается векторный характер поля и,
как результат этого, не учитывается составляющие с паразитной поляризацией.
Однако в пределах главного лепестка и первых боковых лепестков, т.е. в наибо-
лее важной для нас области диаграммы направленности, оба метода практиче-
ски дают одинаковые результаты. Поэтому на практике наибольшее распро-
странение получил апертурный метод расчета как более простой.
Задача нахождения поля излучения зеркальной антенны при апертурном
методе расчета, как и в общей теории антенн разбивается на две:
1. Вначале находится поле в раскрыве антенны (внутренняя задача).
2. По известному полю в раскрыве определяется поле излучения (внешняя за-
дача).
А). Определение поля в раскрыве параболоидного зеркала.
Поле в раскрыве определяется методом геометрической оптики. Всегда выпол-
няется условие , следовательно, зеркало в дальней зоне и падающую от
облучателя волну на участке от фокуса до поверхности зеркала можно считать
сферической.
В сферической волне амплитуда поля изменяется обратно пропор-
ционально . После отражения от поверхности зеркала волна становится
плоской и амплитуда ее до раскрыва зеркала с расстоянием не изменяется. Та-
ким образом, если нам известна нормированная диаграмма направленности об-
лучателя , поле в раскрыве зеркала легко находится.
Для удобства расчетов введем нормированную координату точки в
раскрыве зеркала
;
Подставим значение и
в выражение для , после элементарных преобразований получаем
.
Очевидно, что и меняется в пределах .
Нормированное значение амплитуды поля в раскрыве определится
выражением .
Подставим в последнюю формулу значение , получим окончатель-
но .
Полученная формула является расчетной. Из нее видно, что амплиту-
да поля в раскрыве зеркала зависит только от радиальной координаты . Такая
осевая симметрия в распределении поля явилась следствием допущения, что
диаграмма направленности облучателя является функцией только полярного
угла и не зависит от азимутального угла , хотя эта зависимость обычно вы-
ражена слабо. Вследствие этого в большинстве случаев можно ограничиться
расчетом распределения поля в раскрыве только вдоль двух главных взаимно
перпендикулярных направлений: параллельного оси X и оси Y. Система коор-
динат X,Y,Z ориентируется так, чтобы эти направления лежали в плоскости век-
тора (плоскость XOZ) и вектора (плоскость YOZ). Для этих плоскостей за-
тем и рассчитывается поле излучения и диаграмма направленности антенны.
Расчет ведется в предположении, что поле в раскрыве зависит только от ради-
альной координаты , а диаграмма направленности облучателя при расчете в
плоскости вектора есть , а при расчете в плоскости вектора есть
.
Таким образом, распределение поля в плоскости вектора будет не-
сколько отличаться от распределения в плоскости , что противоречит приня-
той зависимости распределения поля только от радиальной координаты. Однако
вследствие небольшого различия между функциями и принятые
допущения не приводят к существенным погрешностям в расчетах и в тоже
время позволяют учесть различия в диаграмме направленности облучателя в
плоскостях и .
Из рис. видно, что наиболее интенсивно облучается центр зеркала, а
поле к его краям по амплитуде падает вследствие уменьшения значения и
увеличения с увеличением . Типичное распределение нормированной ам-
плитуды поля в раскрыве параболоидного зеркала показано на рис.:
Для упрощения последующих расчетов найденное значение целесо-
образно аппроксимировать интерполяционным полиномом
.
Этот полином хорошо аппроксимирует фактическое распределение
поля в раскрыве параболоида и для нахождения поля излучения при такой ап-
проксимации не потребуется громоздких вычислений. Излучение круглой пло-
щадки с распределением поля на ее поверхности, определяемым, уже было рас-
смотрено выше.
Узлами интерполяции, т.е. точками, где полином совпадает с
ранее найденной функцией , будем считать точки раскрыва зеркала, соот-
ветствующие значениям : Тогда коэффициенты по-
линома определяется из системы уравнений:
На этом решение задачи определения поля в раскрыве параболоида
можно считать законченным.
При инженерных расчетах для упрощения вычислений обычно можно
ограничиться тремя членами полинома, т.е. положить m=2. Тогда
В этом случае в качестве узлов интерполяции берут точки в центре
раскрыва зеркала , на краю зеркала и приблизитель-
но в середине между этими крайними точками . Коэффи-
циенты этого полинома определяются системой уравнений:
Относительная погрешность, определяющая отклонение полинома от
заданной функции , может быть вычислена по формуле
.
Расчеты показывают, что во многих случаях уже при трех членах по-
линома относительная погрешность не превышает 1-2?. Если требуется боль-
шая точность, следует брать большее число членов полинома.
Б). Определение поля излучения параболоидного зеркала.
Раскрыв зеркала представляет собой плоскую круглую площадку. Поле на пло-
щадке имеет линейную поляризацию. Фаза поля в пределах площадки неизмен-
на, а распределение амплитуды описывается полиномом .
Как было показано выше, каждый n-й компонент поля в раскрыве,
представляемого полиномом, создает в дальней зоне напряженность электриче-
ского поля , где , S – площадь рас-
крыва, E0 – амплитуда напряженности электрического поля в центре площадки,
, - ламбда-функция (n+1)-го порядка.
Полное поле в дальней зоне будет равно сумме полей, создаваемых
каждым компонентом .
Выражение, определяемое суммой в последней формуле, представля-
ет собой ненормированную диаграмму направленности антенны:
Для получения нормированной диаграммы направленности найдем
максимальное значение . Максимум излучения синфазной площадки имеет
место в направленности, перпендикулярном этой площадке, т.е. при . Это-
му значению соответствует значение . Заметим, что
при любых n. Следовательно, .
Тогда
Эта формула описывает нормированную диаграмму направленности
параболоидной зеркальной антенны и является расчетной. Постоянные коэффи-
циенты зависят от распределения поля в раскрыве зеркала. Их зна-
чения определяются системой уравнений
Если ограничится тремя членами полинома, т.е. положить m=2, нор-
мированная диаграмма направленности параболоидного зеркала опишется вы-
ражением .
Коэффициент направленного действия и
коэффициент усиления.
Коэффициент направленного действия параболической антенны
удобно определить через эффективную поверхность , где
- геометрическая площадь раскрыва, - коэффициент использования
поверхности раскрыва.
Коэффициент использования площади раскрыва зеркала полностью
определяется характером распределения поля в раскрыве. Как известно, для лю-
бых площадок, возбуждаемых синфазно, его величина определяется формулой
.
В случае параболоидного зеркала имеем
Тогда, подставив значения, получим
.
Для приближенного расчета можно пренебречь зависимостью распределения
поля от и считать, как мы это делаем в апертурном методе расчета, что ам-
плитуда поля в раскрыве является функцией только координаты :
. В этом случае формула упрощается и принимает вид
.
Данная формула в большинстве случаев дает вполне удовлетвори-
тельную точность и может быть принята за расчетную.
В качестве примера рассчитываем для двух случаев:
1. Амплитуда поля в раскрыве неизменна ;
2. Амплитуда поля изменяется по закону , т.е. на краях
зеркала поле равно нулю.
Расчет по формуле дает для первого случая и для второго .
В реальных антеннах величина зависит от типа облучателя и формы (т.е.
глубины) зеркала.
На рисунке показана зависимость коэффициента использования поверх-
ности раскрыва от угла раскрыва для случая, когда облучателем является
диполь с дисковым рефлектором. Распределение поля в раскрыве зеркала, облу-
чаемого таким облучателем, является типичным для многих практических слу-
чаев.
Из приведенного рисунка видно, что коэффициента достигает едини-
цы, когда Это объясняется тем, что поле в раскрыве очень мелких зер-
кал близко к равномерному. С увеличение глубины зеркала коэффициент до-
вольно быстро падает.
Коэффициент направленного действия, определяемый как
,
не учитывает потерь энергии на рассеивание, т.е. потерь энергии, проходящей
от облучателя мимо зеркала.
Поэтому КНД параболических зеркал в отличие от рупорных антенн не является
параметром, достаточно полно характеризующим выигрыш, получаемый от
применения направленной антенны. Для более полной характеристики следует
использовать такой параметр, как коэффициент усиления антенны
,
где - коэффициент полезного действия.
Тепловым потерям электромагнитной энергии на поверхности зеркала
можно пренебречь. Тогда под К.П.Д. параболической антенны следует пони-
мать отношение мощности, падающей на поверхность зеркала , к пол-
ной мощности излучения облучателя :
Для определения этого отношения окружим облучатель сферой радиусом
.Элемент поверхности сферы равен . Пол-
ная мощность излучения облучателя определяется выражением
,
где - амплитуда напряженности поля в направлении максимального из-
лучения облучателя; - нормированная диаграмма направленности облу-
чателя.
Соответственно мощность излучения, попадающего на зеркала будет
.
Таким образом, коэффициент полезного действия параболической антенны ра-
вен . Из этого выражения вид-
но, что К.П.Д. целиком определяется диаграммой направленности облучателя и
величиной .
Очевидно, чем больше угол , т.е. чем глубже зеркало, тем большая
часть излученной энергии попадает на зеркало и, следовательно, тем больше
К.П.Д.. Таким образом, характер изменения функции противоположен
характеру изменения функции .
Вычислим К.П.Д. для случая, когда облучателем является диполь с дис-
ковым рефлектором. Диаграмма такого облучателя может быть выражена сле-
дующим образом
.
Для дальнейших вычислений необходимо выразить угол через углы и .
Для этого рассмотрим рисунок, на котором плоскость параллельна плос-
кости раскрыва и проходит через точку на его поверхности, а ось совпа-
дает с осью диполя и параллельна оси . Из рисунка видно, что
.
Отсюда .
Таким образом
.
В последней формуле интегрирование по производится от 0 до ,
так как мы считаем, что облучатель излучает только в переднюю полусферу.
Интегрирование в этом случае упростится, а результат изменится незна-
чительно, если положить .
В этом случае интеграл легко берется и КПД оказывается равным
.
Полученная формула дает простую зависимость КПД параболической
антенны от угла раскрыва зеркала для случая, когда облучатель является
электрическим диполем с дисковым рефлектором. Вследствие этого последняя
формула может быть использована для ориентировочной оценки КПД парабо-
лоидных антенн во многих практических случаях.
Коэффициент усиления зеркальной антенны согласно пропорциона-
лен произведению . Вследствие разного характера зависимости сомножите-
лей от это произведение должно иметь максимум.
В некоторых случаях под термином коэффициент использования поверх-
ности (КИП) понимается величина , а произведение . В реальных парабо-
лических антеннах значение имеет величину .
8
- 1 -
| |
